556 DE LA DOUBLE REFRACTION, 
aurez les deux rayons réfléchis 1' O", I'E", dans lequel se di 
visera le rayon donné. Généralement voici la règle : un rayon 
ordinaire et un rayon extraordinaire qui s’accompagnent dans 
leur incidence intérieure s’accompagnent encore après la ré 
flexion. 
Ce sont là les lois générales de la réflexion dans l’intérieur 
des cristaux, soit qu’une partie seulement des molécules lumi 
neuses se réfléchisse intérieurement, et que le reste se réfracte 
au dehors, soit que l’attraction intérieure étant plus forte, 
toutes les molécules incidentes soient ramenées en dedans par 
les forces qui produisent la réfraction. 
Ici, comme dans la réfraction ordinaire r l’incidence où cette 
réflexion totale commence à se produire dépend de la nature plus 
ou moins réfringente du milieu extérieur; mais nous ne pou 
vons pas de même en calculer la limite par la théorie, parce 
que nous ignorons comment la force attractive ou répulsive, qui 
émane de l’axe du cristal, varie près de sa surface. Il faut donc 
recourir à l’expérience, et déterminer le commencement de la 
réflexion totale par l’impossibilité d’obtenir un rayon émergent. 
Effectuons d’abord ce calcul pour le cas où la surface d’émer 
gence serait contiguë au vide, et pour rendre plus simple flex- 
posé des résultats , commençons par considérer seulement les 
rayons compris dans la section principale. Dans ce cas, on a 
w = o, d’où résulte et nos équations générales 
a 2 b 2 sin 0 B 
donnent tang 0, = — —; 
A y/ A — a 2 b 2 sin 2 0 A- 
où il faut se rappeler que l’on a toujours 
A:—a 2 sin A -f- ù a cos 2 A 
B r= (b 2 — a 2 ) sin A cos A. 
Cela posé, pour avoir la plus grande et la plus petite valeur 
de l’émergence 0,fig. ion, il faut faire successivement 0 -f- 90°; 
et 0 — — go°, ce qui comprend toutes les émergences possibles, 
on aura ainsi les deux limites 
a 2 b 2 B , —a 2 b 2 B 
======: i tang0( = 
A\/ A— a 2 b 2 - A A y/A — 
tang0/ 
a 2 ¿* A