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DE LA DOUBLE REFRACTION, 
force répulsive et à la manière dont elle exerce son action. 
Lorsqu’un rayon ordinaire, tel que OI', arrive à la seconde face 
d’un cristal, sous l’incidence intérieure ê' que nous venons de 
calculer, on sait que les molécules qui le composent sortent de 
la surface réfringente jusqu’à la limite extérieure des forces 
attractives ; ensuite l’attraction les ramène. Si leur tendance à 
s’échapper était un peu plus forte, elles échapperaient à cet 
effort. C’est ce qui arrive aux rayons ordinaires qui se dirigent 
vers la surface d’émergence, en se rapprochant davantage de la 
perpendiculaire. Mais en môme-temps qu’ils s’en rapprochent, 
concevez qu’ils deviennent sensibles à l’action de quelque force 
étrangère, qui modifie leur vitesse indépendamment de l’attrac 
tion; alors la possibilité ou l’impossibilité de l’émergence résultera 
de la combinaison de ces deux genres de forces, et par conséquent 
changera selon le mode et l’intensité de leur action. Yoilà juste 
ment ce qui arrive aux rayons extraordinaires, qui sont à la fois 
sollicités par l’attraction ordinaire du cristal et la force répulsive 
ou attractive extraordinaire. De sorte que , sans pouvoir assi 
gner la manière dont cette dernière espèce de force varie près 
des surfaces, nous pouvons au moins concevoir qu’elle doit y 
modifier les conditions d’émergence, et les rendre différentes des 
deux côtés de la normale, lorsque de ces deux côtés elle agit 
inégalement. 
Maintenant, lorsqu’un rayon, soit ordinaire, soit extraor 
dinaire , arrivera intérieurement sur la face du cristal avec une 
incidence plus grande que ces limites, il ne donne plus de rayons 
émergens dans le vide, et par conséquent on ne peut plus cal 
culer ainsi les rayons réfléchis qui leur correspondent. Mais on les 
obtiendra en supposant le cristal contigu à quelque autre milieu 
plus réfringent ; ou, ce qui revient au même , on les déduira des 
formules suivantes, dans lesquelles l’émergence 0 est éliminée ; 
a* sin ê' sin ■sr 
tang é¡ sm®-j — — 
[Aè s — a 2 sin 2 ê' [b 0 - cos a s3- -J-A sin® «r)] a 
« 2 è 2 sin 0' cos ■23- 
îang0 t cossr, = - — 
A [A 6® — sin 2 0' (ô 4 cos 2 ■5T -J- A sin 2 w) ] a 
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