MICROMÈTRES A DOUBLES IMAGES. 
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divisera en 
Le faisceau 
milieu dans 
sa route en 
seconde face 
e sa direction. 
primitive. Mais il n’en sera pas de même du faisceau extraordi 
naire. En effet, celui-ci a son entrée dans le second prisme, et res 
sentant les effets de la force attractive ou répulsive, sort réelle 
ment d’un milieu où le rapport de réfraction est -, pour passer 
dans un autre où ce rapport est car, d’après la manière dont 
a 
est coupé le second prisme, la réfraction extraordinaire y suit 
pareillement la loi simple de Descartes, Nommons donc fl l’angle 
d’incidence N' I' I, et 0/ l’angle de réfraction N" I' I" , comptés 
l’un et l’autre à partir de la normale à la surface commune des 
deux prismes , on aura évidemment 
a • 
sin â t = - sin 0. 
b 
Si a z=z b il vient 0/ = 0 , c’est le cas du rayon ordinaire qui 
poursuit sa route en ligne droite. Si a surpasse b , comme cela 
a lieu dans les cristaux répulsifs , 0/ sera plus grand que 0 , 
et le rayon réfracté extraordinairement s’écartera plus de la 
normale que le rayon ordinaire, fig. 111. Enfin, si a est moindre 
que 6, ce qui est le cas des cristaux attractifs, 0/ sera moindre que 0, 
et le rayon réfracté extraordinairement s’approchera de la nor 
male plus que le rayon ordinaire , fig. 112. Comme nous avons 
supposé l’incidence extérieure perpendiculaire à la surface du 
premier prisme, si l’on représente l’angle réfringent A B A', 
BA'B’ par e , 0 sera égal à e, et la valeur de 0/ deviendra 
/ a • 
sm 0 t = - sin £. 
b 
Maintenant le rayon extraordinaire I'I", continuant sa route 
dans l’intérieur du second prisme , arrive à la surface d’émer 
gence A'B'; et si l’on suppose qu’il sorte dans le vide, en 
saommant son incidence intérieure 0 a ; , et son émergence 0 3 / , on 
aura encore sin 0/ = a sin 0 3 ' ; 
mais , de plus, les angles 0 t r et 0 a ', sont liés entre eux par la 
relation 
0/ = 0/ — i si le cristal est répulsif, fig. 111. 
0 a ' £= e — ô/ s’il est attractif, fig. i12.