MICROMÈTRES A DOUBLES IMAGES. 
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nos calculs le supposent, une des deux images se trouvera tou 
jours située exactement sur le prolongement de l’image directe, 
vue «à travers la vitre seule. Ce sera donc là l’image ordinaire; 
car les rayons émergens ordinaires peuvent seuls redevenir pa 
rallèles aux rayons incidens. L’autre image, qui sera déviée, 
sera donc extraordinaire. Pour déterminer le sens de sa dévia 
tion , on tournera le double prisme sur la vitre , jusqu’à ce 
qu'elle devienne aussi parallèle à l’image directe, et l’on obser 
vera si elle paraît rejetée vers la base ou le tranchant du second 
prisme. Dans le premier cas, le cristal sera répulsif ; dans le 
second , attractif. Une autre propriété caractérise aussi l’image 
ordinaire ; c’est d’être parfaitement achromatique, c’est-à-dire, 
exempte de coloration; en effet, les rayons qui la forment n’é 
prouvent pas plus de décomposition à travers le double prisme 
.que s’ils avaient traversé une plaque à faces parallèles. Il n’en 
est pas de même des rayons extraordinaires. Ceux-ci éprouvent 
une décomposition de couleurs, parce que leurs réfractions 
successives ne sont pas compensées l’une par l’autre, et aussi 
l’image extraordinaire n’est jamais achromatique. 
Pour donner une application de nos formules , supposons les 
deux prismes en cristal de roche : dans ce cas, il faudra prendre 
0,6417 76 h — o,6458i3; 
et si l’on suppose successivement l’angle réfringent s de 
/¡.5°, 6o°, 8o° et go°, on trouvera 
p Valeur 
I de l’angle 
| réfringent 
Angle de réfraction 
dans 
le 2 e prisme 
6/ 
Incidence 
sur la face 
de sortie 
4 ô , ' 
Angle d’émergence 
à la 
2 e surface 
ô,' 
\ 450 
44° 38' 35" 
o° 21' 25" 
o° 33' 22" 
1 
5 9 23 7 
0 36 53 
0 57 28 
0 
00 
78 8 2.3 
i 5i 37 
2 53 57 
9° 
83 35 a5 
6 24 35 
10 1 3