DÉCOMPOSITION DE LA LUMIÈRE. 3ij3 
aussi de l’élever plus haut ou plus bas. Pour que le spectre 
formé par le prisme soit bien distinct et les couleurs bien sé 
parées , il faut placer le tableau à la distance de cinq ou six 
mètres. Quand tout est ainsi disposé, on fait de nouveau tourner 
lentement le prisme sur son axe, et alternativement de gauche 
à droite, ou de droite à gauche. On trouve ainsi qu’après avoir 
fait monter de plus en plus l’image VR, jusqu’à un certain 
terme, si l’on continue à tourner encore, elle redescend et 
s’abaisse ; ensorte qu’entre ces deux mouvemens opposés , elle 
reste un moment stationnaire. Quand on a trouvé ce point 
d’équilibre, on y fixe le prisme , et il se trouve alors, à fort 
peu près , placé dans la situation indiquée page 385 , c’est-à-dire 
que les angles d’incidence sont égaux en somme aux angles 
d’émergence. 
Comme cette proposition est d’une application très-fréquente, 
il faut en donner ici la démonstration. Pour le faire avec simpli 
cité , ne considérons d’abord qu’un faisceau lumineux SI infi 
niment mince, fig. 128, tel que serait celui qui viendrait d’une 
étoile fixe. Supposons que ce faisceau se réfracte dans un prisme 
AC B dont les arêtes soient perpendiculaires à sa direction , et 
soit O l’observateur placé sur la direction du rayon réfracté R O: 
si, par le point O , on mène la ligne OS parallèle aux rayons 
incidens SI, l’angle R. O S , que nous nommerons A, sera la 
déviation qu’ils éprouvent. Conformément à la notation que 
nous avons toujours adoptée, nous représenterons l’angle SIA 
par et de suite les angles consécutifs CIR, IRB,CRO, 
seront représentés par <p, <p z q> 3 . Nous appellerons a l’angle ré 
fringent ACB du prisme, et n le rapport constant du sinus d’in 
cidence au sinus de réfraction , quand le rayon que nous con 
sidérons entre dans le prisme. Cela posé , conformément à ce 
que nous avons déjà trouvé en traitant des réfractions, il est 
évident que l’on aura, entre les angles <p l cf> z (p 3 les équations sui 
vantes : cos<p — n cos<p t 
<P* = a -f <p t 
cos n cos ; 
de plus , l’expression de la déviation A sera 
a = 4> 3 — 4> —