DÉCOMPOSITION DE LA LUMIERE. 4l3 
entre clans la chambre obscure. A dix pieds de ce trou, et per 
pendiculairement à la direction des rayons lumineux, Newton 
plaça une lentille dont la distance focale était de cinq pieds. Ces 
rayons se trouvèrent par-là concentrés de l’autre côté de la len 
tille , à une distance qui était encore de dix pieds, et, en les 
recevant sur un tableau blanc, ils y formèrent une image lu 
mineuse du trou, égale en grandeur au trou lui-même. Cette 
image, beaucoup plus petite que n’eût été l’image directe du 
trou , contenait néanmoins autant de lumière , et était par 
conséquent bien plus brillante. 
Immédiatement derrière la lentille, Newton plaça son prisme : 
cette nouvelle réfraction dispersa l’image en un spectre oblong, 
coloré, très-étroit, qu’il reçut sur le même carton blanc où il 
avait d’abord fait tomber l’image directe , avançant ou reculant 
le carton jusqu’à ce qu’il eût trouvé la distance précise où les 
côtés rectilignes de l’image étaient terminés de la manière la 
plus distincte. Alors les petites images circulaires du trou qui 
composaient le spectre se trouvaient terminées très-nettement 
sans aucune pénombre ; et comme leurs diamètres étaient très- 
petits , puisqu’ils n’étaient pas plus grands que la largeur du 
trou, elles ne s’engageaient l’une dans l’autre que le moins 
possible. Ce procédé offre donc la possibilité de diminuer 
indéfiniment la largeur de l’image, puisqu’il suffit de diminuer 
celle du trou; et il n’est pas même nécessaire, pour cela, 
que la lentille soit placée à une distance du trou précisément 
double de sa distance focale : il suffit que cette distance et celle 
à laquelle le foyer se forme derrière la lentille soient assez 
grandes pour que les rayons réfractés par le prisme puissent 
suffisamment se disperser. Dans tous les cas, lorsque ces dis 
tances sont connues par l’observation , on en peut aisément 
déduire , par un calcul très-simple , les rapports de grandeur 
du trou et de son image. Par exemple, dans une des expériences 
faites par Newton, la distance du trou à la lentille étant de 
12 pieds, celle de la lentille à l’image directe se trouva de i o 
pieds ; la largeur du trou était de pouce : d’où il est facile 
de conclure que la grandeur de l’image directe était inverse de