l5'o PU RETOUR DES RAYONS RÉFLÉCHIS 
un accès de facile transmission ; s’il est impair, avec un reste, 
elle se trouvera dans un accès de facile réflexion. Enfin , s’il 
n’y a aucun reste , elle sera indifférente. 
Mais nous avons vu que ces dispositions ne sont que facul 
tatives. Des molécules qui sont au commencement d’un accès 
de facile réflexion , peuvent être réellement réfléchies par une 
surface et transmises par une autre , selon la nature de ces sur 
faces et du milieu environnant. Pour arrêter nos idées sur un 
exemple, supposons d’abord que notre plaque à faces paral 
lèles puisse réfléchir à sa seconde surface toutes les molécules 
qui se présenteront dans une des phases quelconques d’un accès 
de facile réflexion ; puis considérons une molécule qui entre 
en S au commencement d’un accès de facile transmission, et 
arrive en II au commencement d’un accès de facile réflexion, 
mais toutefois dans les phases infiniment voisines du commen« 
cernent, de l’un et de l’autre accès. 
La molécule dont il s’agit sera donc réfléchie en Pi, et re 
tournera vers la pi’emière surface sous un angle de réflexion 
égal à son angle d’incidence. Ses accès dans ce nouveau trajet 
seront les mêmes qu’elle aurait pris , si elle eût pénétré par 
réfraction , du dehors dans la plaque, selon la direction que la 
réflexion lui assigne. Ce seront donc aussi les mêmes qu’elle 
avait pris en S , et gardés jusqu’en R ; seulement les faits mon 
trent qu’au lieu de s’interrompre, ils ne font que se continuer 
à partir de ce point. Dans le cas actuel, on peut construire 
ces nouveaux accès comme s’ils commençaient au point R 
même , à cause de la petitesse infiniment petite du reste que 
nous avons supposé en R. Alors , pour savoir ce qui arrivera 
à la molécule lumineuse, il n’y a qu’à , par chacun des points 
I, , I 3 , I 3 . . . mener des lignes parallèles aux surfaces de la 
plaque, et marquer par i x , ¿ a . . . les points où ces parallèles 
vont couper la direction du rayon réfléchi. Les intervalles de 
ces nouvelles divisions seront évidemment égaux aux inter 
valles des premières , c’est-à-dire à la longueur i' des accès de 
la molécule lumineuse. Or, puisque la dernière division de 
SR, supposée infiniment voisine du point R, répond à la