ïSo DU RETOUR DES RAYONS REFLECHIS 
rivée en R, se trouvent au milieu ou presque au milieu d’un 
accès de facile réflexion. D’après cela, celles qui reviennent sui 
vant RI sur leur direction primitive d’incidence, auront dans 
leur retour des accès de même longueur que dans leur premier 
trajet ; ainsi, quand elles seront revenues en I, elles se retrou 
veront , soit dans une des phases d’un accès de facile trans 
mission , soit assez peu éloignées d’un tel accès pour que les 
forces réfléchissantes ne puissent pas les l’envoyer en arrière , 
et par conséquent elles sortiront librement du verre comme 
elles y étaient entrées. Mais il n’en sera pas de même de celles qui 
se réfléchissent irrégulièrement à quelque distance de l’axe RI. 
Car, comme elles s’écartent de leur direction primitive en deve 
nant plus obliques aux surfaces réfléchissantes, elles prendront, 
dans leur retour, des accès plus longs que ceux qu’elles avaient 
dans leur arrivée. A la vérité, elles auront aussi un trajetun peu 
plus long à décrire, ce qui produira une sorte de compensation; 
mais on verra tout-à-l’heure, par le calcul, que la variation 
des accès est la plus forte. Toutefois, pour les premières parti 
cules, qui s’écartent extrêmement peu de RI, la différence sera 
d’abord très-faible, et ne les jetera pas assez loin d’un a"cès de 
facile transmission pour qu’elles cessent d’être transmises par 
la première surface. Mais enfin il y aura un écart tel, que la 
transmission ne sera plus possible , et se changera en inflexion. 
Dès-lors ce nouvel état de choses continuera d’avoir lieu pour 
les inclinaisons plus grandes, jusqu’à une certaine limite ouïes 
molécules lumineuses commenceront de nouveau à se trans 
mettre. Car si celles qui retournent suivant RI ont, dans toute 
la longueur de cette ligne, un nombre quelconque d’accès, 
après lequel elles sortent en I de la surface de la plaque ; celles 
qui, dans leur trajet oblique R T, auront un nombre d’accès 
égal à v — 2, ou v — 4, ou en général v — 2.x, x étant un 
nombre entier quelconque, se retrotiveront en T exactement 
dans une phase de même nature et de même intensité que les 
premières ; de sorte qu’elles sortiront de la plaque comme 
elles , pourvu toutefois que leur obliquité en I' sur la surface 
d’émergence soit assez petite pour que la force réfléchissante y 
soit sensiblemeut la même qu’en I, Quoique la figure sq ne