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PAR DES PLAQUES ÉPAISSES. 
Déterminons d’après cette formule les -valeurs numériques 
de l’angle r, pour les rayons qui forment la limite du jaune 
et de l’orangé , et qui constituent la partie la plus brillante des 
anneaux. Nous avons vu qu’une lame d’air réfléchit le premier 
anneau de cette espèce de lumière sous l’incidence perpendicu 
laire , lorsque son épaisseur est 1 - 7 g- OQO de pouce anglais ; mais 
nous avons vu aussi qu’une lame mince de verre, ou de toute 
autre substance, réfléchit la même espèce de lumière dans le 
même ordre d’anneau, lorsque son épaisseur est moindre que 
celle de l’air, selon la proportion des sinus de réfraction à égale 
incidence , c’est-à-dire dans le rapport de 17 à 11 pour le verre 
dont Newton faisait usage. La valeur précédente de i deviendra 
donc , relativement à ce verre , -fy ’175000 ou '2.7 sVjTT P ouce * 
De ¡»lus , en prenant toujours le pouce anglais pour unité de 
longueur, on a l’épaisseur de la plaque e — \ et le rayon de 
sa surface antérieure « — 71 ; enfin n étant yy, le coefficient k 
devient ~~ ou 1 -f- 7^; ; avec ces données , on trouve les va 
leurs suivantes : 
x = 0 
7’ ~ o' 
0" 
sin r — 0,000000 
x~ I 
r = 26 
7 
sin r = 0,007607 
x r= 2 
r — 36 57 
sin r = 0,010749 
x —— 3 
/’ = 45 
16 
sin ?' = o,oi3i65 
x r= 4 
r ~ 52 
16 
sin 7' ■=. 0,01 5201 
D’après la petitesse de ces angles, on voit que les rayons 
renvoyés du fond de la plaque , et aboutissant aux quatre 
premiers anneaux , perceront la surface d’émergence extrême 
ment près de l’axe. En effet, le demi-diamètre de chaque anneau 
sur cette surface est à très-peu près exprimé par e tang r ; or, eu 
prenant e z=. j , et mettant pour r la valeur qui convient au 
quatrième anneau, le produit devient o,oo38 , c’est-à-dire 
moindre que quatre millièmes de pouce : de là il résulte que 
cet anneau et les anneaux intérieurs seront trop petits et trop 
rapprochés sur la surface d’émergence du verre pour qu’ou 
puisse les y distinguer , et ils ne deviendront visibles qu’après 
s’èlre séparés à une grande distance , en vertu de la divergence 
primitive des rayons réfléchis qui les composent.