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DU RETOUR DES RAYONS REFLECHIS 
Soit donc, %. 35, Fi un rayon incident quelconque formant 
un très-petit angle ta avec l’axe central F IR, que je suppose 
perpendiculaire aux deux surfaces , dont les centres seront CC', 
et rr les rayons de courbure. Nommons e l’épaisseur IR de la 
plaque à son centi’e, et désignons par A la distance inconnue 
IF. Alors, à cause de la petitesse de ta , on aura sensiblement 
IF i : 
iCiz 
A ta 
IC i=z 
A ca 
CfF: 
(A — r) to 
r —e r r 
Ci F est l’angle d’incidence en i. Si l’on désigne par n le rapport 
constant de réfraction pour le verre dont la plaque est faite, 
l’angle de réfraction N ir aura pour valeur 
( A — r) es 
N/r=i — ; 
et en le retranchant de ¿CI, qui est —, la différence expri- 
r 
mera l’angle formé par le rayon réfracté ir avec l’axe centra! 
de la plaque. Or, on veut que cel angle soit égal à ¿C'I ou à 
A as 
; et, en effet, si cela a lieu, ri sera dirigé au centre de 
r — e 
courbure C de la seconde surface. Cette égalité donne 
A ta {A — r ) ra A ta 
r n r / — e ’ 
et, en supprimant le facteur commun «, on en tire 
I n ( Tl X ) 
La disparition de os indique que eette équation a lieu égale 
ment pour tous les l'ayons incidens qui s’écartent très-peu de 
l’axe central I R. Ainsi en la réduisant en nombres, elle donnera 
la distance A à laquelle il faut mettre chaque plaque, pour que 
les rayons réfléchis régulièrement à sa seconde surface soient 
renvoyés vers l’ouverture par laquelle ils se sont introduits. Ce 
qui ayant lieu , si l’on place le carton très-près de l’ouverture, 
les anneaux de même couleur et de même ordre renvoyés par 
tous les points de la plaque y convergeront aussi plus exacte 
ment que partout ailleurs. 
Pour donner quelques applications de ces formules, suppO"