238 DU RETOUR DES RAYONS REFLECHIS 
désignons par e x îa corde R / ou Rz". . . parcourue par les mo 
lécules, enfin nommons i la longueur de leurs accès sur cette 
corde , on devra avoir, comme dans la page 162 , 
2 a~ v i , e x ~(v — 2x ) i'. 
Or, nous avons en général, pour les accès obliques , 
i . /io5 -f- n\ . 
i — 3 sxn U — ( ) sra r. 
cos « COS /' V lt>6 y 
Par conséquent, si l’on élimine i' et v de la valeur de e x , il 
viendra 
2 a — 2 i x . /1 o5 -f- /2' 
f 100 -f- n\ . 
cos U cos r 
Les angles Rzl, Pvz'I étant droits , on a en générai 
e x 2 a cos r, donc 2 a cos u cos 2 r = 2 a — 2 i x. 
Comme les angles r et u sont fort petits , on peut substituer 
1 — \ sin 2 u à cos u , 1 — sin 2 r à cos r, et négliger les qua 
trièmes puissances de ces sinus. Alors le terme constant 2 a 
disparait, et il reste 
a (sin 2 u -j- 2 sin 2 /• ) ~ 2 i.ic. 
Pour plus de simplicité , supposons , comme précédemment, 
io5 -f- n 
h 
106 
cette équation donnera 
a ( Æ 2 -f- 2 ) sin 2 r 
d’où sin u r= /i sin r, 
d’où 
V- 
a ( k * “h 3 ) 
Maintenant, l’angle de réflexion oblique IRz étant/-, on aura 
Rz e — 2r, ieC~ r, RCer=4 r i 
ie C est l’angle d’incidence intérieure pour le rayon idéal ie, 
dont nous suivons la direction. Ainsi, en appelant r' l’angle 
d’émergence oez de ce rayon , n étant le rapport de réfraction 
pour la substance du globule, on aura 
sin r rr: n sin r ; donc sin r z=z dr. ; 
zz(/i 2 + aj* 
L’angle r est compté autour de la normale C e prolongée. Donc, 
si on le retranche de eCR qui est 4/■, on aura l’angle etz ou