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PRODUITE PAR LES CORPS CRISTALLISES. 3ig 
dans line position connue sur le second anneau A'A' de l’ap 
pareil. Alors son action, comme cristal, dévie en général les 
axes d’un certain nombre de particules lumineuses , fait naître 
dans le prisme idiomboïdal une image extraordinaire , et en ob 
servant les circonstances où disparaît cette image, ainsi que les 
périodes d’intensités par lesquelles elle passe dans les diverses 
situations delà lame et du rhomboïde , on parvient à détermi 
ner le nouveau sens de polarisation imprimé au rayon lumi 
neux. On peut encore substituer au rhomboïde une seconde 
glace tellement dirigée, que le rayon polai’isé par la première 
échappe à la réflexion sur sa surface. Ce sera l’appareil décrit 
page 255. Alors, si l’on interpose la lame cristallisée entre les 
deux glaces, la réflexion reparaîtra sur la seconde, et l’obser 
vation des phases qu’elle éprouve fera connaître , comme pré 
cédemment , le nouveau sens de polarisation imprimé par la 
lame aux axes des molécules lumineuses. Dans ce cas , il faudra 
ajouter à l’appareil un troisième anneau divisé , sur lequel la 
lame puisse être fixée dans des positions connues. 
Enfin, comme tous les phénomènes de polarisation qu’un 
cristal peut produire sont liés à la force, soit attractive, soit 
répulsive , par laquelle la double réfraction s’opèi’e , il est in 
dispensablement nécessaire de connaître la direction de l’axe 
dans les lames que l’on veut employer. Les lois de la polarisation, 
mobile nous fourniront pour cela, dans la suite , des méthodes 
très-promptes et très-simples; mais jusque-là nous devons 
nous borner à celles qui nous sont données par les seuls phé 
nomènes de la polarisation fixe. Or, d’après ces phénomènes, 
lorsqu’un rayon polarisé traverse une plaque cristallisée épaisse, 
et à surfaces parallèles , il y a deux positions seulement dans les 
quelles il conserve tout entier sa polarisation primitive, savoir : 
i°. quand la section principale de la plaque est parallèle au 
plan de polarisation primitif du rayon , auquel cas celui-ci 
traverse entièrement la plaqtie à l’état ordinaire ; 2°. quand la 
section principale est perpendiculaire au plan de polarisation , 
auquel cas le rayon passe tout entier extraordinaire. Si donc, 
ayant fait cette double expérience sur une plaque cristallisée, on