388 
THÉORIE DES OSCILLATIONS 
CHAPITRE IV. 
Mouvement oscillatoire de l’axe de polarisation, 
déduit des Phénomènes précédens. 
Et n résumant les phénomènes de réflexion et de transmission 
observés dans les lames minces, Newlon en a tiré la propriété 
des accès qui les renferme tous. De même, en résumant les lois 
de la polarisation mobile, nous allons voir qu’elles se réduisent 
toutes à un mouvement oscillatoire de l’axe de polarisation. 
La première de ces lois concerne le sens suivant lequel la 
polarisation s’opère. Lorsqu’un rayon polarisé a traversé per 
pendiculairement une lame mince de chaux sulfatée, de quartz , 
ou de tout autre cristal taillé parallèlement à l’axe de double 
réfraction, il se trouve composé de deux faisceaux colorés 
O, E , polarisés diversement. SiCX,fig. 19, est la direction delà 
polarisation primitive, et CA l’axe de la lame mince, formant 
avec elle un angle i, le faisceau que nous avons désigné par O 
se retrouve polarisé suivant C X, et le faisceau complémen 
taire E est polarisé tout entier de l’autre côté de l’axe CA à une 
distance angulaire exactement égale. 
La seconde loi que nous avons établie concerne la nature 
des teintes O, E. Nous avons vu qu’elles sont les mêmes que 
celles des anneaux colorés observés par Newton , O répondant 
toujours à un anneau transmis , E à l’anneau réfléchi cor 
respondant. Ainsi, cette dernière teinte suit, aux diverses épais 
seurs, les proportions assignées par la table de Newton pour 
les couleurs dès lames minces. A cet égard, les cristaux de 
diverses natures n’offrent de différence que dans le coefficient 
absolu de leur proportionnalité, qui, au reste, est toujours 
beaucoup plus grand que pour les anneaux colorés considérés 
par Newton. 
Ce parfait accord des couleurs dans les deux phénomènes,