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SOUS LES INCIDENCES OBLIQUES. 44» 
Nous avons vu plus haut que , lorsqu’on présente une lame 
de chaux sulfatée à un rayon polarisé , sous l’incidence per 
pendiculaire , si l’on analyse la lumièi’e réfléchie par cette lame , 
on trouve que le faisceau E' qui en résulte a la même teinte 
qui s’observerait par transmission à travers une lame d’une 
épaisseur double. Nous avons expliqué ce fait, en remarquant 
que la lumière, parvenue à la seconde surface de la lame, se 
trouve hoi’s de la portée des forces dépendantes de la figure des 
molécules du cristal; et par conséquent, lorsqu’elle revient 
sur elle-même, elle éprouve les mêmes influences que si elle 
était réfléchie d’une distance quelconque au-dehors du corps. 
Voici maintenant un autre fait, en apparence contradictoire. 
Exposez une semblable lame à un rayon polarisé, mais oblique 
ment, et sous l’incidence précise qui produirait par réflexion 
la polarisation complète sur sa première surface; mettez de 
plus le plan d’incidence dans l’azimut de qo°, et ensuite 
tournez l’axe de la lame à 45° de ce plan ; alors vous verrez 
que la lumière réfléchie est entièrement colorée, et colorée de 
la même teinte que la lame polarise par transmission sous cette 
incidence : si vous la tournez sur son plan, la teinte réfléchie 
change d’intensité et de couleur. Quelle est la liaison de ce 
fait avec le premier que nous avons rapporté? Ne semble-t-il 
pas que la lumière, dans son trajet à travers la lame oblique, 
avant et après la réflexion, traverse aussi deux fois son 
épaisseur ; ce qui devrait doubler le nombre de ses oscilla 
tions , et par conséquent rendre la teinte du rayon réfléchi 
différente de celle du rayon polarisé par la lame sous la 
même incidence ? Cela paraît, en effet, ainsi au premier coup— 
d’œil, mais la théorie des oscillations fait voir que cela n’est pas. 
Soit, fig. 3i , SC le rayon incident , polarisé dans le plan 
du méridien S CM; soit SC T le plan d’incidence supposé 
perpendiculaire au précédent; et soit CT sa trace sur la 
lame. Si, à partir de CT, on prend sur la surface de cette 
dernière l’angle oblique T CX égal à un angle droit, la ligne 
CX sera la direction de l’axe de polarisation des molécules 
lumineuses , lorsqu’elles seront entrées dans l’intérieur de la