554 PHÉNOMÈNES PRODUITS
de compacité et d’homogénéité pour ne réfléchir la lumière
qu’à leur première et à leur seconde surface, et qui néanmoins
n’auront pas d’axe situé dans leur plan. Ceux-là produiront
les phénomènes que je viens de décrire, ainsi que la loi que
nous en avons déduite ; et. il paraît que l’état qui les donne
est comme un intermédiaire entre la cristallisation tout-à-fait
parfaite et la cristallisation tout-à-fait confuse.
Des lames de Mica qui ont deux axes.
Ayant ainsi analysé isolément l’effet de la force qui, dans
certains morceaux de mica, agit perpendiculairement au plan
des lames, il va nous être facile de résoudre le cas plus com
posé où cette force est unie à une autre qui agit dans le plan
des lames , comme cela a lieu en général dans toutes les lames
de mica bien transparentes, élastiques, et régulièrement cris
tallisées.
D’abord, pour prouver cette coexistence, prenez une telle
lame , et l’exposant à un rayon polar isé, analysez par un
prisme rhomboïdal achromatique la lumière qui a traversé sa
substance ; vous y reconnaîtrez tous les phénomènes de la pola
risation mobile, la polarisation dans l’angle double, les cou
leurs des anneaux, et leur proportionnalité avec les épaisseurs.
Enfin, il y aura aussi sur le plan de la lame deux sections rec
tangulaires CS, CS', fig. 4t>, telles que, lorsqu’elles seront
dirigées dans le plan de polarisation primitive, la lame ne dé
polarisera plus aucune partie du rayon. L’une de ces lignes
sera donc nécessairement ce que nous avons nommé la section
principale, dans les autres lames cristallisées , et elle contien
dra l’axe de la lame. Enfin, puisque nous avons supposé rinei-
denee perpendiculaire, les phénomènes que nous décrivons ne
peuvent pas être produits par un axe perpendiculaire aux
lames, mais seulement par un axe parallèle ou oblique à
leur plan.
Pour décider enti'e ces deux possibilités, choisissez un plan
d’incidence quelconque, et inclinez-y la lame successivement
d’un côté et de l’autre de la normale , vous verrez les couleurs
