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SUR LE RAYONNEMENT. 
ment superficiel ds reçoit ainsi de tous les points des parois envi 
ronnantes , il n’y a qu’à effectuer la somme de toutes les expres 
sions lu sin tp ds, données par tous les cônes , en nombre infini, 
qui, partant des parois, peuvent avoir cet élément pour base; 
ce qui limite la somme de tous les angles a à une demi-sphère , 
ayant pour centre le point M. Dans cette sommation , les 
facteurs I et ds, resteront constans, puisqu’il s’agit tou 
jours du même élément superficiel ds, et que, d’après l’uni 
formité de nature et de température des parois, I est le même 
dans toutes les directions possibles. Ainsi, en représentant 
par ît la somme de tous les produits a sin <p , l’effet cherché 
sera représenté par Ixd s. Maintenant, tous les élémens de cette 
expression restent les mêmes , quelque part que l’on place 
l’élément superficiel ds ; car le facteur I ne dépend que de la 
nature des parois, que nous supposons partout la même ; et 
la somme des produits a sin <p est constamment la projec 
tion d’une demi-sphère sur le plan de cet élément. Con 
séquemment , quelque part que soit situé l’élément ,ds, il 
recevra des parois la même quantité de calorique rayonnant, 
dans un temps égal. Si l’on conçoit une infinité d’élémens pa 
reils , arrangés à côté les uns des autres de manière à former 
la surface s d’un corps , la quantité totale de calorique reçue 
par ce corps sera composée de toutes celles que reçoivent ces 
élémens; elle sera donc égale à I.sn, c’est-à-dire qu’elle sera 
proportionnelle à la surface totale du corps, et qu’elle sera 
encore la même, quelque part qu’il soit placé. 
Ceci s’applique seulement à la portion émise par rayonne 
ment ; voyons à calculer de même la portion régulièrement 
réfléchie. Or rien n’est plus facile que de la déduire de ce qui 
précède. En effet, en considérant de nouveau l’élément S S' 
qui, vu du point M, soutend un angle conique <a, si l’on conçoit 
une multitude infinie de rayons calorifiques tombant sur cet 
élément dans toutes les directions possibles, et réfléchies de 
même en faisant l’angle de réflexion égal à l’angle d’incidence, 
l’effet de leur retour sera exactement pareil à celui d’une éma 
nation rayonnante qui partirait de tous les points de l’élément 
superficiel SS', et s’étendrait indéfiniment dans l’espace. Le