PERPENDICULARITÉ DE LA VIBRATION AU RAYON. 
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Si, en vue d’abréger les calculs, nous posons 
(d) 
cosV 
a 
et, aussi, 
ab 
sin V 
= fc 
cosV = aa, sinV = b ¡3, 
cette relation pourra s’écrire 
R così 
ab / cos0 „sin0 
x -r- ~ 
T (a)Y / COS0 
= _L_ ( a 
R cos 1 
„ cos 6 
b ‘ a 
et la seconde équation (b) deviendra, par l’élimination de ^ 
„ COS0 
r ~TT 
sinO 
= y tang 11 a 
costì 
sin 0 
„ _ .. sin0 -OS cos ® 
(a-+-YPtangi) — = (T a tan g * — p) 
c’est-à-dire la proportion 
cosO 
~1T 
sin 0 
a 
a-t-Y^tangi y « tang t—¡3 
On éliminera donc les inconnues ?°^ m et — n ~ de l’équation homo 
gène (b'), en remplaçant ces deux inconnues par les binômes pro 
portionnels a-t-Y? tan g i et Y atan § i — Il viendra immédiatement 
(a 2 -f- 3 2 ) (1 -+- y 2 tang 2 i) 
w (x) - y ^ 
-.[p(a -h yP tangi) -h a( T a tang/ — p)] 2 = —i-.(a 2 + p 2 ) 2 , 
olii t tUS" 1 
ou, après suppression du facteur essentiellement fini et positif 
a 2 -h ¡B 2 , puis évanouissement du dénominateur cos 2 / ou 1 — sin 2 /, 
(e) 
sin 2 / = 
i — w 2 Y 2 (a 2 -P °> 2 ) __ w 2 — a- sin 2 V — b 2 cos 2 V 
' T 
a 2 6 2 
Des expériences très soignées, faites par Seebeck, d’extinction 
(dans un liquide convenablement réfringent) de rayons sur des faces 
tant naturelles qu’artificielles du spath, ont prouvé l’exactitude de 
cette formule, due à Seebeck lui-même, tandis qu’elles ont présenté