DES ANOMALIES DE LA RÉFLEXION VITREUSE. 
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Actuellement, isolons, dans (i5o), le terme et, multipliant 
par dx, intégrons de même entre les limites x — o, x — s, sans tenir 
compte du dernier terme, qui donnerait visiblement une intégrale de 
l’ordre de s 2 , mais en observant que écrit 
a 2 , a son premier 
facteur presque indépendant de x, en vertu de (92) (p. 344)• Si nous 
produit de e par la valeur moyenne 
0 
de a 2 dans la couche de transition, nous aurons notre seconde rela 
tion définie : 
Il reste à porter, d’une part, dans les seconds membres de ( 151 ) 
et (i52), où a sera u>, les expressions symboliques, spécifiées finale 
ment pour x — o, 
£ — /)uû( — 1+ Q e kU+tx-mÿ)V-1), 
Y) — Ico (-+- _j_ Q e k(t+lx-my)'J-l') i 
qui comprennent les deux rayons incident et réfléchi, mais sans ou 
blier que le coefficient Q propre au rayon réfléchi est, ici, assez petit 
pour rendre négligeables les produits e'Q, e"Q, sQ; d’autre part, 
dans les premiers membres, les expressions, symboliques aussi, et 
finalement spécifiées pourÆ; 1 = o, 
\ =— m<s> l Q t v C ï, Y) = l x (ü! Qi 
qui définissent le rayon réfracté. On aura, après division de la 
première équation par —k\J— de la deuxième par 
e k{i-my)y/-1, el a p r ès avoir remplacé ¿ 2 + m 2 , l\ + m 2 par les inverses 
de co 2 et de co 2 : 
Multiplions la première par ¿¡co 2 et puis retranchons-la delà se 
conde, pour éliminer Qj. Si nous observons finalement que /w = cosf,