RÉFLEXION ET RÉFRACTION DES ONDES LUMINEUSES 
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Les équations de condition donnant, en effet, immédiatement, 
i + P = Pi, / — XP = / 1 P 1 , 
(«) 
il vient 
w 
et 
et 
/ u) Xw Q — /j toj Qi j 
p- p 
p *- 
Cri' l\ tri j — / tri 2 
tri / t trif -4- X(ri' 2 ’ 
Q 
Qi 
tri! 
Qi = 
X + / 
X-f-Zì’ 
trij Xti/ 2 -f- / tri 2 
tri X(ri' 2 -+- l\ trif 
ou bien, par la substitution à /, X, /,, de 
COSI cosi' coso 
-, puis a ш, 
œ', tri !, des quantités proportionnelles sin t, sin t', sinp, et, enfin, par 
la réduction à i, dans Q t , du facteur cos(d—t), sauf erreur négli 
geable de l’ordre de (t'— t) 2 : 
sin t' sin(p — l) 
sin t sin ( p -t- l') ’ 
sin p sin ( t'-f- t) _ 
p = 
(6) 
sin t sin t 
p) 
Q sint'sin(p — l)COS(p , p 
0 
Qi 
sin t sin (p t')cos(p t') 
sinp sin(i'-t- i) cos(t'— t) 
sin t sin( t,'—t— p) cos( t'— p) 
Par exemple, si la vibration incidente est rectiligne et fait, à l’ori 
gine des coordonnées, dans le plan de l’onde, un angle a avec la 
trace Oz de ce plan sur la surface séparative, ses deux composantes 
dans les deux azimuts principaux respectifs seront entre elles comme 
cosa, sin a ; et les deux composantes analogues du rayon réfracté seront 
entre elles, par l’introduction des facteurs correspondants d’ampli 
tude Pj, Q t , comme P t cosa, Qj sina. Par suite, l’azimut x i de polari 
sation du rayon réfracté aura pour tangente ^ tanga; et l’on aura, 
1 i 
pour le calculer, la formule extrêmement simple 
(o) 
cota! P t .j 
— — COS(l — p). 
cota Qi 1 
50. L’aberration astronomique est indépendante de la nature du 
fluide remplissant la lunette d’observation. — La construction 
d’Huygens indiquée tout à l’heure (p. l\oi) conduit à la même figure, 
quand le rayon incident prend la direction qu’avait d’abord le rayon