A UNE PREMIÈRE APPROXIMATION. 
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coïncidence avec sa première position que s’il est de révolution autour 
de Taxe principal. Mais, alors, un des deux axes égaux perpendicu 
laires à l’axe principal est forcément Yaxe moyen, suivant lequel 
doit se trouver dirigé l’axe d’asymétrie, si le cristal est transparent 
pour des ondes planesde toute orientation. Donc cet axe d’asymétrie, 
obligé également d’être sur l’axe principal, se réduit au centre même 
de l’ellipsoïde; et sa longueur v est nulle. 
Dans le quatrième système, où il y a trois axes rectangulaires iné 
gaux, chacun est principal, pour une rotation d’une demi-circonfé 
rence; et l’axe d’asymétrie, tenu, par suite, de se trouver sur les trois 
à la fois, est également sans longueur; ce qui donne encore v = o. 
Enfin, dans le cinquième système cristallin, où un seul axe est 
principal (encore pour une rotation de deux droits), il suffit que le 
cristal ait un centre pour que le plan mené par ce centre normale 
ment à l’axe soit un plan de symétrie du cristal; en sorte que l’axe 
d’asymétrie ne peut, alors, pas plus se trouver d’un côté de ce plan 
que de l’autre. Comme il doit cependant être orienté suivant l’axe 
principal, on aura encore v = o. 
Ainsi le sixième système cristallin, ou système triplement oblique, 
serait à peu près le seul qui pût admettre des cristaux transparents 
possédant l’asymétrie optique, s’il existait des corps susceptibles 
d’offrir cette asymétrie (au point de vue de l’inégalité des six coeffi 
cients indirects de résistance D et D', E et E', F et F', considérés 
deux à deux). On ne peut sans doute pas dire encore que la chose 
soit impossible.