VIBRATIONS DE L’ÉTHER DANS UN COUPS TRANSPARENT DISSYMÉTRIQUE. 4^7 
dont elles ont les formules (à un facteur constant près). Si, par exemple, 
une rotation quelconque des axes amène les x dans une direction défi 
nie (relativement aux x, y, z primitifs) par trois cosinus directeurs 
donnés a, b, c, la résistance suivant ce nouvel axe sera, comme on 
sait, aSVx-'r 6cîl r -+- cdC, ou, quanta sa partie dépendant des déri- 
vées de ij", r/', y 
K 
dr’ dy 
dz dy 
h (d^_ _ d%_ 
dx dz 
Or 1 expression qui y multiplie pa est justement la composante, 
relative au nouvel axe, d’une rotation moyenne dont les composantes 
, ■ . . . f dr” dV,' dy d y y dy dr’’ 
relatives aux axes primitiis seraient —=■ —, , — • 
rl T / / r fl nn /-/ r* /1 n r si /v> ' 
dz dy dx dz dy dx ’ 
car les rotations moyennes se composent et décomposent, tout comme 
les rotations, à la manière des forces. 
Les nouveaux termes (218) disparaîtraient, si la contexture du 
corps admettait un plan de symétrie, celui des xy, par exemple, ou 
qu’on pût renverser le sens d’un axe, de l’axe des z, sans changer les 
expressions de dl y , dl z . Car, par exemple, ce renversement du 
sens des z, qui altère le signe de la première expression (218) en y 
changeant Ç en — Ç et dz en —dz, devrait cependant ne pas modifier <31^. 
On serait donc forcé de poser <x = o. 
Ainsi, un liquide contenant en dissolution, orientées indifférem 
ment dans tous les sens, soit des molécules symétriques (pourvues 
d’un plan de symétrie), soit, par égales quantités, des molécules dissy 
métriques (sans plan de symétrie) et les symétriques de celles-là, ne 
pourra donner lieu à des résistances où figurent les termes (218). Et 
les parties de la résistance, qui dépendent des petites inégalités de la 
phase des mouvements aux divers points de leur surface, s’y évanoui 
ront, quoique ces molécules puissent être aussi étendues ou même 
plus étendues que celles des corps où ¿R y , ¿R. z manifestent de telles 
différences de phase. 
69. Ondes planes à vibrations circulaires. — Supposons d’abord 
isotrope le corps considéré, ce que l’on pourra admettre si c’est une 
dissolution fluide. Alors divisons par ¡x les équations (6) du mou 
vement (p. 272), où A, B, C seront égaux, D, E, F, D', E', F' nuis, 
et aux premiers membres desquelles on aura joint les termes (218). 
Puis posons, comme plus haut, 
P(i+ A) 
H- 
pa _ 2JT 
¡x a 
a 
(219) 
et, en outre,