DANS LES PHÉNOMÈNES DE POLARISATION ROTATOIRE. 
[b') — r pot [ Ç' ( (xÇ" — vq") +7i'(v?"— ^Ç") + Ç'(M"— 
2 J T 
intégrale nulle par hypothèse, puisque l’on admet l’existence du repos à la limite 
de l’espace ci. Il reste donc, pour l’expression (b), 
C [ ,d? .., df \ 
7 pa (- T ‘ dz + --- +l - 1 
c’est-à-dire, identiquement, la seconde moitié cherchée de (a). 
Ainsi, abstraction faite du terme (b'), relatif à la surface limite a, que nous 
supposons nul, mais dont il faudrait plus généralement tenir compte, les résis 
tances productrices de la polarisation rotatoire et de la double réfraction ellip 
tique entraînent l’adjonction, à l’énergie potentielle en jeu dans le problème, du 
terme (a'), dont le décroissement d’un instant à l’autre constitue justement le 
travail de ces résistances. Comme il y figure les vitesses V, ou leurs dérivées 
en x, y, z, cette énergie potentielle se rapproche, par son expression, des demi- 
forces vives : il conviendra donc de la comprendre dans ce que nous appelons 
(p. 284) l a demi-force vive fictive et aussi, par suite, dans l’énergie actuelle 
totale. 
Rapportée à l’unité de volume, elle égale le produit de pa par Vexpression 
(c) 
V ( df 
dz 
dX¿ 
dy 
f (dX¿ 
dx 
df 
d. 
K( 
dy dx 
qui, au signe près, s’obtient elle-même, évidemment, en multipliant lavitesie 
instantanée de rotation moyenne de la particule d’éther par la projection, 
sur l’axe de rotation correspondant, de la vitesse (£', t\', Ç') de translation de 
la particule. 
II. Équation du viriel. — Les mêmes résistances (218) figureront au premier 
membre de l’équation du viriel (p. 285), par l’intégrale 
Transformons cette expression en opérant comme ci-dessus après la formule (b), 
c’est-à-dire en remplaçant 
, drj d\" 
? dF——’‘dï 
d(W-rt") + _ „ + + w *1 _ . 
Tz ^ dz^-"^^ dz 
Il viendra 
\BW*~ g)--]*