DANS LES MILIEUX A POUVOIR ROTATOIRE MAGNÉTIQUE.
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à l’expression principale (s'") (p. 286); et, de plus, la fonction £2 sous le signe
y représente une aire dépendant non pas seulement des déplacements vj, Ç
actuels, mais de tous les déplacements antérieurs de la particule dm d’éther.
Aussi l’application de l’équation à un système d’ondes se propageant sensiblement,
pour y démonlrer la conservation de la force vive (comme au bas de la page 286),
devient-elle beaucoup plus difficile.
Elle ne paraît simple, en dehors de l'hypothèse d’ondes planes, à mouvements
pendulaires, où cette conservation est évidente, que dans le cas d’isotropie du
milieu (quant à ses coefficients physiques a, 6, c, alors égaux) et de vibrations
rectilignes, où l’on a £2 = o sans que la rotation du plan de vibration change
rien à l’intégrale figurant dans l’expression en question (s'"), vu qu’il faut y an
nuler D, E, F et y faire C = B = A.
Alors les deux équations des forces vives et du viriel ont même forme que pour
un milieu symétrique; et chaque onde conserve sa force vive par le fait même
qu’en se propageant à fort peu près elle laisse presque invariable (p. 287) cette
intégrale figurant dans (s'").
Complément a la théorie de la dispersion rotatoire.
On a vu, au n° 63 (p. 4^9), qu’il y avait lieu, dans les ondes à très courte pé
riode vibratoire, d’uniformiser les résistances (R v , R , R.) des molécules pondé
rables, mais surtout leurs sommes par unité de volume (¿R x , ¿R^, <iR z ), et que
cela se faisait, après y avoir substitué à %, r,, Ç leurs valeurs uniformisées ou
moyennes locales, en retranchant de chaque terme le produit de son para
mètre différentiel A 2 par
Or on sait que, dans les ondes se propageant avec
10
une vitesse dont la valeur approchée est une constante connue a, le symbole à.
équivaut presque, pour toute fonction de H, r,, £ et de leurs dérivées, à ~ -7-5»
' a 2 clt-
ou même au facteur algébrique —si les vibrations, supposées pendulaires,
2 TC
ont la période - ~ • Et cette règle approchée s’applique encore mieux aux petits
termes de cR x , <iR , <fR s , comme (218) (p. 456), qu’à leurs termes principaux pou
lesquels elle pourrait être insuffisante.
Il en résultera donc, à une deuxième approximation, le remplacement du coef-
1 -4- A ps 2 A' 2
• Or la ro-
10
a
talion du plan de polarisation par unité d’épaisseur du milieu est, d’après (280)
Substituons-y à a sa nouvelle valeur binôme et de même, à p., l’expression ana
logue, comprenant le terme de dispersion de Cauchy qui s’y trouvait implicite-
C) Voir, à propos de cette formule (23o), dans Yerrata, après la Table des
matières, comment il convient de modifier les lignes 6 à 7, i3 à 18 et 20 de la
page 461.
