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Vierzehnte Vorlesung. 
^S° Moment der Muffe Q — Q'. a % , so wie der Masse P für 
62. dieselbe Umlaufsachse des Wellrades — P.^i 9 , weil mau 
jede der zwey Massen P, Q am Endpuncte des dazugehö 
rigen Hebelsarmes in der Mittellinie des Seiles als einen 
materiellen Punct ansehen kann. Es ist demnach vermöge 
§. 20Z. II das Differenziale der Winkelgeschwindigkeit 
A (P~-f) ~o.cr 
des Wellrad.s dco — 2gdt (—77--——r— 
PA' 1 ~\~Qu^~Mk 
Wird nun ferner die in der Zeit t erlangte Geschwür, 
dig keil des Endpunktes am Halbmesser a der Welle, nähm 
lich die Geichwindigkeit der hinaufsteigenden Masse — v ge» 
y\p—/) — nq 
seiet, f, ist ip = M git. 
A PP~~f)—oq 
zagt .( 
Daraus folgt » = -t tA ’ + Q a -^ u 7 
vorausgesetzt daß/, p , q, unveränderlich, und dabey für 
t = o auch v ~ o sey. Ferner folgt vermöge der For 
mel ds — vdt, wenn in eben dieser Zeit t von der Masse 
Q der Wog = j- zurückgelegt wird, 
— A(p-J)~ a q 
■s — ag - { p /1 p_r_Q aB Zj r 'm z ’ 
Eben so findet man die Geschwindigkeit der herabsim 
kenden Masse P nach Verlauf derfeiben Zeit 
A\p~f)—aq 
v' = 2 Agt . (~ 
legten Weg s u . 
A (P~f)—oq 
— ), und den zurückge- 
zAgt* 
(' 
-) , wie sol- 
P.'i'+Qa’+Mk' 
ches auch schon aus §. 163. l. zu ersehen ist. 
I. Aus den gefundenen zwey Fundamental - Gleichungen 
für die gleichförmig beschleunigte Bewegung der Last Q am 
WeUrade, lassen sich noch mehrere Formeln ableiten. Wenn 
man nähmlich in der Tabelle §. 41. statt g den Werth 
wiC p f) — nq 
& — a n ,■ ■—”) setzet, so ist diese Tabelle 
'PA4- Qa s -j-Mk- 
such hier anwendbar. 
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