438 Vierzehnte Vorlesung. 
* ] ‘g- ist. In der verticalen Lage CA verschwindet die drehende, 
a 7* Straft gänzlich, weil /'.sin (m — 0) — o wird, wenn man 
(p-= m feftet. Die Winkelgeschwindigkeit des Pendels bey 
der Lage CB ist— o; bey der Lage CM hat die Winkelge- 
schwindigkeit schon eine gewisse Größe, und wachst noch im 
mer fort bis zur verticalen Lage CA des Pendels, wo sie 
am größten wird. Mit dieser letzten Geschwindigkeit würde 
sich das Pendel weiter gleichförmig drehen, wenn keine Kraft 
darauf wirkte; allein sobald das Pendel um irgend einen Winkel 
ACN über die Verticallinie CA hinausgekommen, so ist nach 
entgegengesetzter Richtung eine drehende Kraft vorhanden rr 
jP.sin ACN, wodurch die Winkelgeschwindigkeit des Pendels 
nach und nach immer vermindert, und endlich gänzlich getil- 
get wird. Geschieht dieses in CD, so geht sodann das Pen 
del wegen der drehenden Kraft von CD gegen CA zurück, 
steigt bis CB, von da wieder bis CD, und so weiter wech- 
selsw-'jse ohne Ende fort, wenn nicht die Reibung, oder sonst 
ein Hinderniß seine Bewegung verzögerte. 
Nun setze man für die gegebene Schwingungsachse C, 
das Drehungs- Moment des ganzen zusammengesetzten Pen 
dels nähmlich die Summe der Drehungs- Momente aller 
seiner Theile S, ferner den Abstand des gemeinschaftlichen 
Schwerpunktes von derselben Schwingungsachse = E, und 
die in der Zeit — t von CB bis CM erlangte Winkelge 
schwindigkeit^ co, so ist vermöge §. 206. UI. 
2&E& <z>. Ps i n (m— 0) 
™“——— , wo PE das statische Mo 
ment des ganzen zusammengesetzten Pendels, nähmlich die 
Summe der statischen Momente aller seiner Theile für die 
gegebene Schwingnngsachse bedeutet. Setzet man diese 
Summe PE = j, so ist auch ~-,d0 sin(m—0. 
Daraus folgt, weil für ca — o auch 0 = o ist, 
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» ~ V (1". [cos(w —0) — cosw]); und ferner we«