Theoretische Entwicklung in Bezug auf die Vertheilung des Magnetismus. 241 
a 
b 
m 
Düb, Elektromagnetismus- 
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3. Nehmen wir nach dem ersten Falle an, dass die magnetische 
Intensität jeder Schicht durch die ganze Länge des Magneten dieselbe wäre, 
so würden sich die Wirkungen aller Schichten gegenseitig aufheben, und es 
würde an jeder Endfläche der Magnetismus der äusseren Pole der Endschicht 
frei bleiben, d. h. der Magnet würde nach aussen dieselbe Wirkung zeigen, 
wie wenn seine Endflächen allein magnetisch wären, und zwar die eine 
nord-, die andere südmagnetisch. Wollten wir nach dieser Annahme das 
Verhältniss der Yertheilung des erregten Magnetismus im Eisenkern 
graphisch darstellen, so ergäbe sich Fig. 60. 
Fig. 60. 
m n' o' />' <f' 
c 
d 
e 
f 
ff 
h 
i 
n 
m n o 
Bedeuten nämlich ac, cd, de etc. die einzelnen Schichten in dem Stahe 
a b, und hezeichnete a m die Intensität der Schicht a c an dem einen Pole, 
so würde cm' = am die Intensität des anderen Poles der Schicht a c 
darstellen. Da nun die Schicht c d dieselbe magnetische Intensität haben 
soll wie a c, so ist c n sein Magnetismus an dem einen und d n' an dem 
anderen Pole, welche beide gleich den vorhergehenden sind. Alle diese 
Kräfte heben sich in allen Punkten auf, ausser a m und bq\ so dass sich 
als Darstellung des freien Magnetismus Fig. 61 ergehen müsste.