Theorie der elektromagnetischen Maschinen. 
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Dub, Elektromagnetismus. 
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und bei Geschwindigkeiten derselben von l / 2 , 1, 2 und 3 Umdrehungen in 
einer Sekunde zusammen gestellt. Diese Quotienten zeigen sich annäherungs 
weise der Geschwindigkeit der Maschine proportional, und Koosen sucht 
den Grund der besonders hei 3 Umdrehungen auftretenden Abweichungen 
in der Mangelhaftigkeit des Commutators, wie in dem Umstande, dass der 
Strom i nicht immer derselbe ist, bei verschiedenen Stellungen, in denen 
die Maschine, um ihn zu beobachten, angehalten wird, weil der Strom in 
den verschiedenen Phasen der Umdrehung durch verschiedene Schliessungs 
drähte geht, die nicht alle gleichen Widerstand haben. 
3. Geht eine elektromagnetische Maschine mit einer bestimmten 
Belastung P, die so gross ist, dass der Widerstand der Luft und die Rei 
bung vernachlässigt werden können, so ist in der Gleichung (1) 
da ja der mechanische Effekt von P wie das Quadrat des erzeugten Magne 
tismus wächst. Daraus folgt 
m a J 3 T ma i — J 
—p— + ^und 
i 
Aus dieser Grösse 
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ist, erhellt, weshalb bei verstärkter Batterie der an der Tangentenbussole 
gemessene Strom J so wenig wächst, nämlich wie die Kubikwurzel des 
Batteriestromes i. 
Ersetzt man in (1) J durch v, so wird diese Gleichung 
a m v % + ]/ v 
l/P 
d. h. die Geschwindigkeit einer unter constanter Belastung gehenden 
Maschine nimmt mit dem Batteriestrome i nahezu in demselben oder etwas 
grösserem Verhältnisse zu, w r as auch mit der Erfahrung übereinstimmt. 
Geht dagegen die Maschine ohne Belastung, d. h. hat sie einen Widerstand 
X 
zu überwinden, der nur in einem geringeren Verhältnisse, etwa in der — ten 
n 
Potenz der Geschwindigkeit wächst, so werden die obigen Gleichungen 
am J' 2 n-\-i 
i 
und i — ( 
a m 
JPn 
2n + 1