Magnetisirung geschlossener und radial geschlitzter Toroide. 141 
wodurch ausgedrückt werden sollte, dass sie nur von dem Dimen- 
sionsverhältniss rjd des Schlitzes und von dem Werthe der Mag 
netisirung abhängen könnte, dagegen nicht von dem Radius des 
ganzen Toroids. Im Folgenden werden wir ausschliesslich den 
unteren Magnetisirungsbereich 0 < $ < 875 betrachten, welcher 
für die Anwendungen der wichtigere ist; wir können dann n =11 v 
setzen und beide Zahlen als von der Magnetisirung unabhängig 
voraussetzen. 
Es fragt sich dann, wie der Streuungskoefficient v (bezw. die 
Funktion n) von der durch das Verhältniss d/r 2 (bezw. rjd) be 
stimmten Gestalt des Schlitzes abhängt. Um auf diese Frage die 
experimentelle Antwort zu ermitteln, sind in Fig. 22 p. 137 die Ordi- 
naten v auch als Funktion von d/r 2 aufgetragen; für die Ablesung 
dieses Verhältnisses ist die zweite (obere) Abscissenskale angebracht. 
Es stellt sich nun die empirische Thatsache heraus, dass die vier 
beobachteten Punkte innerhalb der Grenzen der Beobachtungsfehler 
auf einer Geraden hegen. Diese schneidet die Ordinatenaxe bei 
v — l, entsprechend der Thatsache, dass bei der Schlitzweite Null 
überhaupt keine Streuung auftritt. Ferner findet man als em 
pirische Gleichung für jene Gerade 
welche man auch folgendermaassen umformen kann: 
n = 
Diese Formel für n —Funct. (rjd) wird durch eine Hyperbel 
dargestellt. In den eckigen Klammern hinter den Gleichungen (30) 
und (31) ist der Bereich des Arguments angegeben, innerhalb 
dessen die betreffenden Formeln zunächst gelten. Der Werth 
solcher rein empirischen Beziehungen darf aherdings nicht über 
schätzt werden. Für die eingehendere Erkenntnis des Wesens der 
Erscheinungen sind sie werthlos; für die Anwendungen dagegen 
ist es von Nutzen, wenigstens einen gewissen Anhaltspunkt für 
die Bestimmung des Streuungskoefficienten zu besitzen. Wir wer 
den auf diese empirische Streuungsformel im Kap. IX zurück 
kommen. Im vorliegenden Falle kann sie dazu verwendet werden,