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II. Theil. Anwendungen. 
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die oben aufgestellte magnetische Gleichung (I) gegenüber 
Es ist darin zwar der Induktionsfluss © eine, abgesehen von 
Hysteresis, eindeutige Funktion der magnetomotorischen Kraft M; 
beide Grössen sind aber durchaus nicht proportional, indem ihr 
Verhältniss X keineswegs konstant ist, daher nicht als ein Widerstand 
im Sinne Ohm’s betrachtet werden darf. Denn sobald man von 
dieser Konstanz des Widerstandes absieht, könnte man in folge 
richtiger Weise jede beliebige, noch so komplicirte Funktion in ihr 
Argument dividiren und den Quotienten als einen mathematischen 
Widerstand entgegen dem Anwachsen der Funktion betrachten. 
Auch wäre man dann im Stande, fast jeden in der Natur statt 
findenden Vorgang durch eine dem 0 hm’schen Gesetze entsprech 
ende Gleichung darzustellen. 
Was den thatsächlichen Verlauf der magnetischen »Wider 
standsfunktion« X für einen gegebenen ferromagnetischen Körper be 
trifft, so erinnern wir an die oben gegebene Definition, [Gleichung (8)] 
Da L und S geometrische Konstanten sind, genügt es, den Gang 
des Widerstandskoefficienten £ (des Reciproken der Permeabilität f.i) 
zu betrachten, wie das bereits im ersten Kapitel (§ 14) geschehen 
ist. Wir verweisen dafür auf die Kurve § = funct. (.§) [Fig. 4 p. 23] 
und die Diskussion des Verlaufs derselben. Man kann bekannt 
lich jede beliebige Kurve innerhalb eines kurzen Bereichs immer 
angenähert durch eine Gerade darstellen; so weicht auch jene 
Kurve des Widerstandskoefficienten, nachdem sie ihren Minimum 
punkt durchlaufen hat, nur wenig von einer solchen ab. Sie kann 
daher wenigstens in dem, für das betreffende Gusseisen geltenden 
Abscissenintervall zwischen 25 und 500 C.-G.-S., innerhalb dessen die 
technisch benutzten Intensitäten meistens hegen werden, dargestellt 
werden durch die Gleichung 
(10) S = a-b&$ [25<£)<500], 
worin a und b zwei Konstanten bedeuten; und zwar wird a in 
dem vorliegenden Falle nur einen geringen Werth aufweisen, da