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II. Theil. Anwendungen. 
proportional der Schlitzweite; freilich wird er für unendlich geringe 
Werthe derselben nicht etwa unendlich gross, weil dann obige 
Beziehung nicht mehr gilt; vielmehr ist seine obere Grenze der 
praktisch erreichbare Maximalwerth von 47t ¡(5, d. h. ungefähr 
20000 C.-G.-S. (§ 103). Addirt man dazu die relative geringe Intensität 
des Spulenfeldes, so erhält man die gesamte verfügbare Feld 
intensität, indem 
4“ ¡Qe- 
Es ist zu bemerken, dass die mitgetheilten Resultate nicht nur als 
eine einfache Bestätigung der §§ 83—90 beschriebenen Versuche auf 
zufassen sind, weil hier das Toroid bedeutend dicker (rjr l — 0,200) 
war als dort (r 2 lr 1 — 0,112). Der Umstand, dass die Streuungskoeffi- 
cienten der Fig. 22, auf den vorliegenden Specialfall angewandt, 
richtige Resultate liefern, bildet u. a. eine weitere Stütze für die Rich 
tigkeit der Auffassung, nach welcher einmal der Schütz an sich 
den Zähler, zweitens der übrige Umfang eines Toroids den Nenner 
des Entmagnetisirungsfaktors in unabhängiger Weise beeinflussen 
(§ 80). 
§ 173. Untersuchung der Streuung. Infolgedessen gewinnt 
auch die empirische Streuungsformel H. Lehmann’s [§ 90, 
Gleichung (30)] allgemeineres Interesse; sie lautete 
und galt für den unteren Magnetisirungsbereich bis etwa zur 
halben Sättigung. Obwohl sie zunächst speciell für ein Toroid 
aus sctnvedischem Eisen von kreisförmigem Querschnitt aufgefunden 
wurde, dürften doch folgende Voraussetzungen angenähert auch 
in allgemeinerer Weise zutreffen: 
1. Die Zahl (y— 1) wird der »relativen Schlitz weite« djr 2 pro 
portional sein. 
2. Der Proportionalitätsfaktor wird nur wenig von der Natur 
des ferromagnetischen Materials abhängen, solange dessen Per 
meabilität eine genügend hohe ist, und wird daher allgemein an 
genähert = 7 gesetzt werden dürfen. 
3. Das Resultat wird auch für Schlitze von nicht kreisförmigem 
Profil angenähert gelten. Um die Formel für letztem Fall umzu 
rechnen bemerken wir, dass beim Kreise