Elektromagnete, Transformatoren. 
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S=nr\, daher 
setzen wir diesen Werth in obige Gleichung (34) ein, so wird 
In dieser Gestalt dürfte die Formel in manchen Fällen von 
Nutzen sein. 
Um einen Überblick über die Streuung bei Benutzung der Flach 
pole zu erhalten, wurde eine Bussole derart aufgestellt, dass der 
Elektromagnet 2 m von ihr entfernt in »zweiter Hauptlage« stand 
(vergi. § 191); ihre Ablenkungen bildeten ein ungefähres Maass fin 
den absoluten Streuungsbetrag. Es stellte sich heraus, dass letzterer 
mit der Schlitzweite zunahm, wie zu erwarten. Bei wachsendem 
Magnetisirungsstrom nahm er ferner von Null rasch bis zu einem 
Maximum (für Schlitz I ungefähr 0,1 C.-G.-S.) zu, welches bereits 
bei etwa 3 Ampère erreicht wurde; darauf nahm die Streuung 
allmählig ab, bis sie bei 45 Ampère nur noch ein Fünftel bis ein 
Drittel — je nach der Schlitzweite — jenes Werthes betrug. Diese 
schliessliche Abnahme tritt offenbar in noch ausgesprochenerem 
Grade für die relative Streuung, d. h. mittelbar für den Streuungs- 
koefficient, zu und bildet somit einen einfachen Beleg für das 
§ 88, II mitgetheilte Resultat Lehmann’s, welches § 123 als 
»experiinentum crucis« gegenüber der dort besprochenen An 
schauungsweise hingestellt wurde. 1 ) 
An diesem Verhalten haben die beiden »Polspulen« 1 und 2 
(Fig. 56 p. 278) einen vorwiegenden Antheil. Schaltete man sie 
aus, so sank die magnetische Potentialdifferenz, namentlich bei 
den stärksten Strömen, um Beträge bis zu 20%, während die 
Streuung dementsprechend 4- bis 6-fach vergrössert wurde. Jene 
beiden Spulen erfüllen demnach in der That die ihnen zugedachte 
Aufgabe (§ 168) den Induktionsfluss gewissemaassen zusammen 
1) Die weithin störende Fernwirkung wird somit gerade bei den 
stärksten Strömen eine verhältnissmässig geringe, und jedenfalls eine 
bedeutend schwächere als diejenige grosser Elektromagnete von weniger 
einfacher Gestalt. Diese Thatsache bildet einen nicht zu unterschätzenden 
Vorzug beim Gebrauch in grösseren Laboratorien.