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I. Theil. Theorie. 
C. Vollkugel. Diese kann als Ellipsoid mit drei gleichen 
Axen betrachtet werden. Es ergibt sich für den Entmagnetisirungs- 
faktor in jeder beliebigen Richtung 
D. Kreiscylinder (transversal magnetisirt). Betrachtet man 
einen ferromagnetischen Cylinder, der nun nicht (wie § 24) in 
seiner Axenrichtüng, sondern quer dazu magnetisirt wird, als 
Ellipsoid mit zwei gleichen und einer dritten unendlich langen 
Queraxe, so erhält man für N x , den Entmagnetisirungsfaktor in 
jeder Transversalrichtung, den Werth 
(16) N x = 27t. 
E. DünnePlatte (transversal magnetisirt). Den grössten ög- 
lichen Entmagnetisirungsfaktor weist eine dünne ferromagnetische 
Platte auf, die senkrecht zu ihrer Ebene magnetisirt wird. Sie 
lässt sich offenbar betrachten als ein unendlich abgeplattetes 
Sphäroid, dessen Excentricität dann e = 1 beträgt. Aus Glei 
chung (13) folgt durch Einsetzen dieses Werthes 
(17) N z = 4:71. 
§ 31. Tabellarische Übersicht. Wir haben uns bei den 
zuletzt besprochenen Specialformen auf die blosse Angabe der Ent- 
magnetisirungsfaktoren beschränkt, welche in allen diesen Fällen 
für die betreffende Richtung über den ganzen Körper konstant 
sind und das Problem seiner Magnetisirung vollständig bestim 
men. Sobald man sie kennt, lässt sich die Magnetisirungskurve 
für die besondere Körpergestalt ohne Weiteres graphisch kon- 
struiren, wie wir alsbald sehen werden. Obwohl nun das 
Ellipsoid und seine Abarten, wie gesagt, als einfache Typen 
unvollkommener magnetischer Eireise gelten können, so pflegt 
man doch auf ihre Eigenschaften als solche, namentlich wenn man 
sie in Verbindung mit dem magnetischen Zustande in dem um 
gebenden indifferenten Medium betrachtet, kein besonderes Ge 
wicht zu legen; denn die Betrachtungen werden dadurch in diesen 
Fällen keineswegs vereinfacht. 
Die eingehendere Diskussion der zum Theil, namentlich als 
Grundlage der experimentellen Methodik, interessanten Folge 
rungen über das magnetische Verhalten, welche sich aus den