Dielektricitätsconstante von Leitern. 
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§ 2.] 
Das Integral von (7a) ist 
E t = E lo e~l 
Weiter folgt aus (7a), (5) und (3a) 
- ¡ t (dir.) = - £ (itE'dT) - - - [& ■« + • •] * 
= -j- [2?® • ^ Ex ~t“ • •] dz = [Ar Ar H - • "J dz . 
Also nach (2): 
- ~ (dir.) = d!P. (8) 
Während also die Feldintensität zum Werth Null abfällt, 
verwandelt sich die elektrische Energie jedes Volumelements 
am Ort ihres Verschwindens selbst in Wärme. Der von uns 
betrachtete Vorgang hat also dieses wesentliche Merkmal, dass 
keinem Volumelement von aussen Energie zugeführt wird, — 
ein jedes, wie wir sagen können, sich selbst überlassen bleibt. 
Gerade hierdurch ist er für unsere Anschauung wichtig. 
Für jeden Isolator ist 1 = 0, also T unendlich; ein be 
liebig gegebenes Feld kann in ihm ohne Zufuhr fremder 
Energie unbegrenzt fortbestehen, — wie eine elastische De 
formation in einem festen Körper. In einem Leiter aber 
bricht das Feld unter gleichen Verhältnissen zusammen, - 
wie die elastische Deformation in einer zähen Flüssigkeit. 
Für einen jeden Leiter kann, nach später zu besprechenden 
Methoden, die Grösse (wo e 0 Dielektricitätsconstante des 
£ 0 
Vacuums) bestimmt werden. Mit Hülfe von T folgt dann 
weiter 1 . Die Dielektricitätsconstante war bisher nur definirt 
für Isolatoren; sie wird nun eine messbare Grösse auch für 
jeden Leiter, dessen T messbar ist. 
Damit der besprochene Vorgang der Beobachtung zu 
gänglich sei, darf die Iielaxationszeit des Leiters nicht klein 
sein gegenüber den kleinsten messbaren Zeiten. Die wenigen 
vorliegenden Beobachtungen beruhen auf Zeitmessungen, die 
auf etwa eine milliontel Secunde genau sind. Von dieser 
Grössenordnung etwa ist das T destillirten Wassers. Für die 
meisten der als „Leiter“ angesprochenen Substanzen kann 
Colui, elektromagn. Feld. 9