Beispiele. 
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für beliebige Dimensionen. Denn die an den Endflächen S 0 
neu liinzukommende Bedingung: ^ = 0 wird durch unser 
<P befriedigt. 
In gleicher Weise lassen sich die in Kap. I für nicht-co- 
axiale Cylinderfläclien erhaltenen Resultate übertragen. 
Die Grenzfläche S 0 eines homogenen Leiters sei ein Theil 
eines Kegelmantels von beliebiger Form und dem Oeffnungs- 
winkel a, während die Flächen S e und S a Theile von Kugel 
flächen um die Spitze des Kegels mit den Radien r, und r 2 >>r, 
sein sollen. Die Anschauung führt darauf, dass die Strömung 
radial und mit nach allen Richtungen gleichförmiger Dichte 
verläuft. Dies giebt 
A 
+ B. 
r 
r 
<I> genügt thatsächlich allen Bedingungen, wenn . = — 
A r t 
gesetzt und B passend bestimmt wird. 
Es wird: 
1 
für den Kugelcondensator, 
Dieses w geht in den Werth von 
c 
Gleichung (40) S. 69, über, sobald wir a = \ji setzen (und 1 — t). 
Auch hier ist in der S t r ömun gs aufgabe die Verallgemeinerung 
auf einen beliebigen Oeffnungswinkel möglich, weil die neue 
Grenzfläche aus Strömungslinien gebildet ist. — 
Diese Bemerkung lässt sich verallgemeinern: Wenn das 
Strömungsproblem für einen Leiter gelöst ist, den die Flächen 
S e und S a allein begrenzen (was nie einer realisirbaren An 
ordnung entspricht), so stelle man eine Grenzfläche S 0 aus 
Stromlinien her. Auch in dem neu begrenzten Raum genügt 
das frühere ( I> allen Bedingungen und ist folglich die Lösung. 
Aus ihm berechnet sich w nach (23); w ist durch die Be 
grenzung grösser geworden, weil S sich verkleinert hat. 
Es sei der Leiter ein homogener Cylinder, die Flächen 
S e und S a seien zwei zur Axe senkrechte Ebenen; dann ist,