millimètre suivie d’un verre diffusant. 
Actuellement nous avons monté un photomultiplicateur 150-AVP, placé derrière une 
fente dont la largeur n’est que de 10 microns. Elle a été réalisée par l’ombre d’un fil tendu au 
contact d’un support transparent métallisé sous vide. Immédiatement à la suite du photomulti 
plicateur se trouve un préamplificateur et un adaptateur d’impédance qui permettent d’envoyer 
le signal de sortie sur un intégrateur amplificateur. 
Fig. 4 - Le miroir tournant 
Mesures et résultats 
Nos premières mesures ont eu pour but de déterminer la précision avec laquelle était 
réalisée la loi sinusoïdale de modulation. Deux types d’essais, l’un utilisant un galvanomètre 
enregistreur, l’autre un analyseur de fréquences, nous ont permis d’affirmer que l’écart entre 
la modulation théorique et celle que donne notre appareil est inférieur à 1 % . En particulier 
l’importance des harmoniques est tout à fait négligeable puisque celui d’ordre 2, le seul appré 
ciable, à une valeur relative de 0,8% seulement. 
Nous avons ensuite enregistré les mires sinusoïdales en disposant à la place du plan 
focal du collimateur une émulsion photographique. Des précautions sévères relatives au choix 
du film et de son mode de traitement ont permis d’effectuer des mesures de luminations à 5% 
près environ. Malgré cette précision relativement faible, ce test a l’avantage de mettre en évi 
dence les irrégularités dans la rotation du miroir. En effet, bien que les écarts à la loi sinu 
soïdale relatifs à une période de la mire soient généralement inférieurs à la précision des me 
sures, nous pouvons déceler aisément des fluctuations du pas des mires : une diminution de la 
vitesse de par exemple, se traduit par une augmentation de la lumination donc de la densité 
optique de l’émulsion au point correspondant. Ces variations atteignent actuellement 2 à 3 %. 
Ceci nous 'a confirmé la nécessité de réaliser un système d’entraînement du miroir particuliè 
rement soigné. 
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