Handwórterbuch der Chemie. 
Die in dieser Gleichung vorkommenden Winkel 7, 7, y sind nicht von einander unabhängig, 
sondern durch das SNELLIUS’sche Brechungsgesetz unter einander verknüpft. Ihre Abhängigkeit 
von einander kann leicht durch zweimalige Anwendung des genannten Gesetzes abgeleitet 
werden. JD ist von dem Einfallswinkel 7 abhüngig und ändert sich mit ibm in complicirter Weise. 
Die strenge Berechnung weist nach, dass bei einem bestimmten Werthe von 7 der Ablenkungs- 
winkel D der kleinstmógliche ist. Bei dem  Einfallswinkel des Minimums der Ablenkung 
ergiebt sich dann die einfache Beziehung (cfr. VI, pag. 449) zwischen dem Brechungsexponenten z 
des Materials, dem brechenden Winkel g des Prismas und der Ablenkung D 
yg 
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7, der Brechungsexponent, ist eine Constante des Materials des Prismas, aber nicht constant 
für verschiedene Wellenlünge À des auffallenden Lichtes, vielmehr ündert sich zz mit À in der Weise, 
dass % mit abnehmender Wellenlänge wächst. Demgemäss ändert sich nach unserer Formel 
o 
o 
D gs + D 
auch sz Ss also auch der Winkel €, also auch 2 mit A in der Weise, dass mit ab- 
2 
nehmendem À der Ablenkungswinkel D zunimmt. Ist also das auffallende Lichtbündel aus 
mehreren Strahlen von verschiedener Wellenlinge, also auch von verschiedenen Brechungs- 
exponenten zusammengesetzt, so wird es in seine Bestandtheile zerlegt oder dispergirt; jede 
Strahlengattung verfolgt nach dem Austritt aus dem Prisma seine eigene Richtung. Durch eine 
hinter dem Prisma eingeschaltete Sammellinse kónnen wir jede dieser Strahlengattungen zu 
einem Bilde der Lichtquelle vereinigen, und da jede Strahlenart ihre eigene Richtung hat, er- 
halten wir in der Bildebene der Linse soviel neben einander liegende Bilder der Lichtquelle, 
als verschiedene Strahlengattungen in dem auffallenden Lichte vorhanden sind. Wir erhalten 
also das sogenannte Spectrum der Lichtquelle. 
Bedingungen für Reinheit, Helligkeit und Schürfe des Spectrums. 
Damit die verschiedenen Bilder der Lichtquelle in der Bildebene rein neben einander liegen, 
ist zunüchst nothwendig, dass die Lichtquelle selbst nicht eine so grosse Ausdehnung hat, dass 
wie Bilder in der Bildebene übereinandergreifen. Diese Forderung wird erfüllt, wenn man 
zwischen Lichtquelle und Prisma einen feinen, schmalen Spalt parallel der brechenden Kante 
des Prismas einschaltet. Man kann dann diesen Spalt selbst als Lichtquelle ansehen und ihn 
durch die Linse abbilden, erhält also in der Bildebene neben einander liegende Bilder des 
Spaltes, welche um so schmaler sind, je enger der Spalt ist. Indessen ist die Anwendung des 
Spaltes noch nicht genügend, denn wenn durch diesen ein divergirendes Lichtbündel tritt, und 
das wird im Allgemeinen der Fall sein, so fallen die unzerlegten Strahlen unter verschiedenem 
Einfallswinkel auf die erste Prismenfläche; nur ein geringer Theil, etwa die centralen Strahlen 
werden unter dem Einfallswinkel, welcher dem Minimum der Ablenkung entspricht, auf die erste 
Prismenflüche auffallen, alle anderen unter grósserem oder kleinerem Winkel. In Folge dessen 
würden auch nach der Zerlegung durch das Prisma nicht alle Strahlen ein und derselben Wellenlünge 
dieselbe Richtung haben, die einzelnen entstehenden Bilder würden also breiter werden. Diesem 
Uebelstande kann man nicht vollkommen begegnen dadurch, dass man das auf den Spalt auf- 
fallende Licht parallel macht, denn das durch den Spalt kommende parallele Licht würde durch 
die Beugung an dem Spalte wieder, wenn auch wenig, divergent gemacht werden. Nahezu 
vollkommen erreicht man jedoch das gewünschte Ziel, indem man zwischen Spalt und Prisma 
eine Sammellinse so einschaltet, dass sie gerade in der Entfernung ihrer Brennweite vom Spalte 
sich befindet. Dann wird alles divergirend vom Spalte ausgehende Licht durch sie parallel ge- 
macht und alles Licht fállt unter gleichem Einfallswinkel auf die erste Prismenfliche, alle Strahlen 
ein und derselben Wellenlinge verfolgen also auch nach dem Austritt aus dem Prisma genau 
dieselbe unter einander parallele Richtung und werden durch die zweite Linse in ihrer Brenn- 
ebene zu einem Bilde vereinigt. Diese Bilder liegen aber nicht genau in derselben Ebene, denn 
die Brennweite der zweiten Linse ist abhängig von der Wellenlänge, die rothen Bilder des 
Spaltes werden in anderer Entfernung von der Linse entstehen, als die blauen. Das entstehende 
    
  
  
    
   
   
   
  
   
   
    
   
  
  
   
  
   
   
   
  
   
   
  
   
   
  
  
  
  
   
  
   
   
   
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
   
  
   
  
  
   
   
  
    
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