292 Beziehungen des Magnetismus zu anderen Erscheinungen. 
dass die spiegelnde Fläche blank und rein sei, weil Oxyd- und andere Schichten 
die Erscheinung sehr unregelmässig machen und eine nicht vorher bestimmbare 
Ellipticıtät erzeugen können. 
Die Temperatur hat nach DU Bors einen jedenfalls nur geringfügigen Ein- 
fluss auf X’ (höchstens einige Procent pro 100°); sichere Ergebnisse sind schwer 
zu erlangen, weil auch / mit der Temperatur sich ändert. 
Schiefe Incidenz. Hier kommen als neue Variable ausser dem Einfalls- 
  
  
  
  
   
  
  
  
  
  
  
winkel die Schwingungsrichtung des einfallenden Lichtes und — bei Reflexion an 
der Seitenfläche — die Richtung der Einfallsebene gegen die Magnetisirungs- 
+42 TT 
x I— Right | | 
o-—+— Kundt + | | 
+9 e eee 
e x D mmt e | À | 
cm. © | | | 
, } 19 | 
+ 6 va — i 
7 | N er 
V EN. 
+ 3° PS X 
| 778 à 
| \ 
| | \ 
© | f 
| 2s A 
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
3 A 
m Ï i = ed 
| NS | rs 
| d UT Nd A) 
i’ DN. d TR | 
d <= De ] 7, 
X ~~ 
| mA > 
, | ES 
-9 © Ly o o o o o s 
0 70 20 30 A 50 é0° © 70 407- — 90? 
(P. 187.) 
richtung hinzu. Zuerst móge der Fall erledigt werden, wo die Reflexion an der 
Seitenflüche stattfindet und die Einfallsebene auf der Feldrichtung senkrecht 
steht: eine Wirkung findet dann überhaupt nicht statt. Ist, wiederum bei áquatorialer 
Reflexion, die Einfallsebene dem Felde parallel, so verhalten sich, wie schon 
KERR fand, Strahlen, in denen die Schwingungen || oder À zur Einfallsebene 
erfolgen, verschieden; letztere erfahren für alle Incidenzwinkel 7 eine negative 
Drehung, erstere dagegen nur für grosse Z, bei einem gewissen 7 ist die Drehung 
null, für kleinere positiv. Folgende Zahlen von KUNDT sowie die nach seinen 
und nach Ricurs Zahlen entworfenen Curven, Fig. 187, erláutern dies des Náheren. 
Eisen. Nickel. 
Me