Die Kräfte elektrischer Schwingungen im Raume, 467 
wenn; 
gesetzt wird. 
Um den Bedingungen des Problems zu genügen, nimmt man für II den 
folgenden Ausdruck: 
f= RD. (64) 
welcher der Difterentialgleichung für II genügt, wenn: 
Fd 
gesetzt wird. z 
Die Function II stellt dann Kugelwellen dar, welche sich nach Art der 
1 ; ED . 
Schallschwingungen mit der Geschwindigkeit oF (der Lichtgeschwindigkeit) aus- 
breiten. 
Hieraus folgt: 
: — nt ; 
Q — E/m [cos (mr — nt) — mr sin? 9. (6 
a) Für kleine Werthe von z, also für Orte, welche dem Centrum des Er- 
regers nahe liegen, folgt: 
i2 EAS AN 
* 
ferner: 
0 
Rum Zl 
0p 02 
wenn: 
à 
p = — El sin (nt) arr 
gesetzt wird. 
Hier herrscht also im Sinne der bisherigen Vorstellungen die elektrostatische 
Kraft vor, herrührend von einem periodisch wechselnden Paar zweier elektrischer 
Mengen. Die magnetische Kraft ist: 
À - E-Incos(n?) sin 
7? : 
Sie entspricht der Wirkung eines Stromelementes nach dem BIOT-SAVART- 
schen Gesetz, wenn in dem Leiter / ein Strom Z% periodisch hin- und her- 
fliessend gedacht wird. 
b) In sehr grossen Entfernungen von dem Erreger haben die Kráfte die Werthe: 
P= 
  
Pu 27, Ra Bish Z = — Feind, 
wenn: 
Jas Em? sin (mt — nr) sin 9 
= 7 
  
gesetzt wird. 
Da Æ sin 9 + Z cos ® = 0, so steht die elektrische Kraft senkrecht zur Ver- 
bindungslinie nach dem Centrum. In grossen Entfernungen sind also die elektri- 
schen und die magnetischen Kräfte reine, zu einander senkrechte 'Transversal- 
schwingungen. 
c) Für mittlere Entfernungen nehmen die Werthe eine complicirtere Form an. 
Man gewinnt eine anschauliche Uebersicht durch Discussion der Rotationsfláchen 
Q z const. 
Insbesondere ergeben sich zwei Kreise, deren Mittelpunkte auf der z-Axe 
liegen, in Ebenen senkrecht zu derselben, in welchen die elektrischen Kráfte im 
30°