Mechanik des Himmels, 10. 295 
  
  
  
du 02 du u 08 su 09 297 
Vague EE ee E E Ce TEE. e es ; 
Y? u di? ol di 14-3554 rese 7a 21+ V2 43 
2p vp: u 2. 544 AUCI : (8) 
Setzt man daher 
02 02 ds 09 
EXE 9 A es ES 
Se re Un dM 
0Q 0Q du 02 : 
mn a 2 OI CUT 
UTE n (9) 
di 09 
Qc 23 LE CE 
g^ +2 [5 04! 
so wird 
di 
dt = p 
d? u 1 
uu turpi (D) 
d? s 1 
75 di rm 
An Stelle der Ableitungen der Kráftefunction Q kónnen hier die folgenden 
Kráfte eingeführt werden: Die Kraft 7, welche in der Richtung des Radius- 
vectors wirkt, die Kraft Q, senkrecht zu dieser in der Projectionsebene, und die 
Kraft Z senkrecht auf die Projectionsebene. Für diese hat man 
P= Xcos! + Ysin! 
Q — Ycos / — Xsin / (10 
09 09 P Z 
3 c db Zn d T ui = 
09 09 Q 
uerus pc (11) 
09 Z 
O9 ineneodp siio d- inen? bz zeit 
0b 0s 7 
Hiermit gehen die Differentialgleichungen (B) und (D) in die folgenden über: 
nes fete #_ 1 
a= Ha = di^ Vu? 
d? / di dr d? y 1 Q du 
PB? R09 00 NUT meu Y Da) 
P? d s 1 ds 
uic mna -^-e$) 
Die hier auftretenden Formeln, in denen X, Y, Z, P, Q enthalten sind, be- 
halten auch ihre Gültigkeit, wenn eine Kráftefunction nicht besteht, wenn also 
z. B. beim Hinzutreten von accessorischen Kráften, diese sich nicht als Differential- 
quotienten einer einzigen Function angeben lassen. Bei der Verwendung der 
Differentialquotienten der Stórungsfunction hat man jedoch noch folgendes zu be- 
achten. Die durch die stôrenden Kräfte bewirkten Incremente der Coordinaten, 
die Störungen werden von den Coordinaten der störenden Körper abhängen, 
und es wird ; 
x = x09 - f, (xs Yu 2) 
y — 9 E fà (xs Jo #) (12) 
Z z(0 -- f4 (xy Yu 2) 
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