328 Mechanik des Himmels, 21. 
demnach 
a7, 1 22 
1 
— aso resinsU] P-- ga pU-Q (1) 
0 
und es handelt sich noch um die Entwickelung von U. Es ist aber für nahe 
parabolische Bahnen nach Gleichung 14 (1) wenn 7, die Perihelzeit ist: 
  
&g(1 — e)y1 + € 2er 
TAT (t— 79) = = Tar + 7= arctang «Ve 
+e 
OLE T) Ree b hende BE get 3520 «184 ’ 
wobei 
a 1 d re 
TA WS Az 
ist. Benützt man den ersten der beiden Werthe, so erhält man für U einen ge- 
schlossenen Ausdruck, jedoch in der Form §, da im Nenner der Faktor cos? 
stehen bleibt; es wird daher besser, sofort die Reihenentwickelung vorzunehmen. 
Nun ist: 
  
  
T b s £9 2-eeofn x 
1=(1+ ^an (2 -- e cos 2) sin v — = ron guae 
22. t ()94-59--ü-cr39c8 
- £2? 1+e (1 + er?)2 
LAT TE P X0—9 
Hm emunt, TERR. 
Setzt man nun 
0 = ar? 
und fiir den Augenblick der Kiirze halber 
35? 
r2(1 +¢) 4 
so wird: 
: 20 + 0° 
T= el 6 + de + 4571 (1 — Ps) = 
: 26 + 0? 
= 9 [+ Ft + et3 + der — (t + TO + Ler + 4x3) gr ad 
II=A(1 — e)R = 
= Ar + $3 — (TH H 215) + 227 ri M) — e?($55-- 87 2- $43?) - ...] 
23 
uenia —s:(1— 20--20?—403-- ...)—:c:5(2—30-- $8 0?— .. | 
sees 1-9 / 62 6: y= 
— A tefl rg — il + =e va 
— er(40 — 262 + $63 — Deg —40 ege sso] 
zz i 1 greco est a 0 (as su ai460 2:73 J 
= Tt -- $c 1+ 8 3 5 T 
Nach einer leichten Reduktion folgt daher 
aed a. rt 
Inoue aan 
gaan rede oe 
  
| 
4 
D