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Mechanik des Himmels. 48, 411 
À 1 d'Q! — Seals Bhsn (GM — x M' -- xy) (4) 
SM 0 B(*-0 
+ 2e3x (e — 1) B#-9— 1a ien) sin [à M — (x — 1)M' + (x — Dy] 
0B» 
+ ze». zp— , Ej sin[x M — (x + 1)M' + xy] 
Lu I 
ra sm Wo n ae B Pros («.M — x M' + xy) (42) 
3:3 — — —— —G--D2fp »— en niet DAP 
T (DM RUN D pe Je Mee 
B® 
iy M eet (0.14 2 29 uM M 
+ 2/2 LET — B ia 52 cos[x M — (x+1)M" + »y] 
02 0.B (9 0B 0230 
ems NU? pM 9 m 
dr 22? m Je 3 ( aco ea Da? Tat) cos (ar X) 
3 B (0) 0 B® 
' ! 0 1 0 
— e'aa Saa ; cos M' + Xa à 
  
  
cos (x M — x M' + x) 
A d 4b 
GB ees 3 BoD ne yk ( ) 
  
  
Da g oa # da? 
(x) 0? Bo 
02 — Yad A cos [x M — (x + 1)M" + | 
+203((—1)a ki es[x 24—(«—1)M'" 4- (4— 1)y] 
  
4- 2243 = 
  
  
BC) Bo 230) 
Y= ofa + roo C+ same S o (30 255 +a RA )eosiM'— — 
  
  
  
  
02 B0 0 B(? Qu P 
ges 2 PE Dada M X (2^7 St rad) cos(x.M — x M' + x) 
= S D 2xp. 
e (x—1. 1 0 
+2e2 (e 1) 85 3€ oa tp —(x — Lp 2-(« —1)y! + 
àB&-) 22 B &--1) ; (5) 
== (e x $a = 2a — 1a? es. cos M —(x — 1)M"+ (x — 1)y]+ 
= o B0 9 p. 
x DB? -— 1 0 
--9e!S | («ze lo! oa ) xp — (x + D + xy! El 
  
opt» 0? B(? 
+( je cies 10 =) = KM e+ 1 0+ 5) 
Der Ausdruck (5) ist nun in die Gleichung 47 (5) einzusetzen; dabei aber 
hat man für den Coéfficienten von (rôr) eine Constante anzunehmen.  Setzt 
man dementsprechend in erster Näherung z, — a, so folgt: 
22 
AN? Lc. 
Die particulären Integrale werden 
3, = sin ut = sin M; zz = cos ut = cos M. 
In den beiden Gliedern C,z, + Cyz, erhilt man daher die von det ersten 
Potenz der Excentricität abhängigen Glieder der elliptischen Bewegung. Betrachtet 
man diese als gegeben, so reducirt sich die Gleichung 47 (2b) auf: 
cos pt 
  
(r$7) = 
               
f Y sin tdt. (6)