414 Mechanik des Himmels. 49.
ist, und X, Y stórende Kráfte sind, und integrirt die Gleichung nach der Methode
der unbestimmten Coéfficienten.
Von wesentlicher Bedeutung waren die Arbeiten von LAGRANGE und LAPLACE-
LAGRANGE!) schreibt die Differentialgleichung in der Form
d? y
do?
wobei aM eine Function der ersten Ordnung der stórenden Massen, a? /V von der
zweiten Ordnung u. s. w. ist. Setzt man zunächst MX = 0, JV — 0, L constant,
so wird das Integral
+ Æ*y + L + a My? + a? Ny3 + . .
X S. 7
y= "pcos Kv + = Sin Kv + x3 (05 Kv — 1) (5a)
wo f, ¢ die Integrationsconstanten sind. Setzt man der Einfachheit wegen
LZ ;
g = 0, 2 + = F und substituirt, so erhält man:
F2 IA
39 UE
Das Integral dieser Gleichung würde aber, auf dem gewöhnlichen Wege integrirt
Glieder von der Form f£sin Kt ergeben. In (5) würde nämlich jedes Glied
a cos (Kt + A) ein Glied mit dem Nenner X? — o? geben; um diese Glieder zum
Verschwinden zu bringen, verfihrt LAGRANGE auf tolgende Weise: Multiplicirt
a? LE MF?
Tor + Ky Ladd Jo» cos Kv4- a cos2Kv+... (6)
do
a
man (5) mit = = x und integrirt, so folgt:
M 202 N
#2 Ky 4 2Ly + H+ 2 Ty x
und aus dieser Gleichung erhält man, wenn man nun die von M, JV abhängigen
Glieder vernachlässigt:
y +... (7)
y= qs [-£Z xy KA Kt
Verwendet man diesen Werth für die Bestimmung der von y?, y* . . . ab-
hángigen Glieder in (7), so folgt hieraus, da dabei kein unendlich anwachsendes
Glied entsteht, dass y stets endlich bleibt. Setzt man nun:
y=" 2- X 2r ap a? y,
WO À, p, v unbestimmte Constanten sind, so geht die Gleichung (5) über in:
2
T Ry + À + «(B -- My?) + a?(C + 8.VXy'? 4- Ny?) 2- . .— 0, (8)
wo
R? = K? + 20 M) + a2(2 Mu + 3 NA?)
A=L + K2\
B= K?p + MM?
C= K2v + 2 My.) + M3
ist. Integrirt man (8) nach der früheren Methode, so wird in erster Náherung
(8a)
: A à
y ="L cos Ro + 2° (cos Rv — 1)
Setzt man dieses Glied in (8) ein, so entsteht ein Glied mit cos A v, dessen
Coëfficient
A , A
ut F5 (& x =)
!) »Solutions de différents problémes de calcul intégrale«; Miscell. Taurinensia III 1762/5;
Oeuvres I, pag. 469.
SUC
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