Mechanik des Himmels. 68. 483 
  
  
Da nun 
dx d(x, — x) dx, 
(undo mq us p ema 
dx d(x; — x) dx da 
um pem e. m Tos 
a und 
Tgteiten d(x d4(y,—J) dz, — 9) g 
| und (e. (x, Sa x) SH 2s e à > A e T 2) di = it 
    
ist, so wird 
2£?(0M +m) | 9£?m 1 1 dx 
D s EAN 1 2 — rs 
92 = ¢ + y + 2 +22 n Jtt: Lj] Ë a) tos 
x dz dt d rdr 
+ (91 — 9) + (3, — —055| + 22m) 5 ; (6 T 4l 
Während der Zeit, während welcher der Komet in der Nähe des störenden 
Planeten weilt, kann man dessen Bahn als kreisförmig und mit gleichförmiger 
(9) 
dv, 
Geschwindigkeit durchlaufen ansehen?), also 7, und E — p, constant ansehen, 
und dann hat man, wenn man noch die Bahnebene des stórenden Planeten als 
  
dz, 
Fundamentalebene, also z, — — = 0 annimmt: 
: dx, 
Sum 087,5 EC P Sm, Si = — Wu 
; dy, dv, 
Th =r 8A emia ry 080, 757 = = of he By, 
demnach 
222 (M+m) 2k%*m 1 1 k2m 
geo MEUS Se PE apt far — Jan — w+ zr (p?—7?). 
d e ein 74 7 
Multiplicirt man aber die Gleichungen (5a) (für x und y) mit — y, + x, und 
addirt, so erhält man nach der Integration 
1 1 dy dx xe p, 
anf (5 2) EE E 7 _255) = any my p cos i, 
wenn die Integrationsconstante weggelassen wird, welche sich nach der Sub- 
stitution mit c vereinigt. Die Gleichung für v? wird daher 
  
     
action 22°(M p? az Vy, : 
fion os SN t "n pe = + 22V M 4- my, Vp eos Bez ry 
x et Es ist aber 
2? — ZUM + m) 2.3 
na r ay 
NO 119 demnach 
  
22m 
0e + 92 JM + - mp, Ve eos iu — E nem, 
  
POM Em), 28m, 
a e 
pwindig- Da die mittlere Bewegung des störenden Körpers POE 
& y MA- m, 
(v 1) = 3 
a, > 
1) Diese Voraussetzung, welche bei der Ableitung des Satzes wesentlich ist, ist durchaus 
nicht unanfechtbar, im Gegentheil wird die Bewegung meist viel eher geradlinig (hyperbolisch 
mit sehr kleiner Distanz des Pericentrums) sein. 
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