Mechanik des Himmels. 70. 
Setzt man die Werthe (2) in (1) ein, so folgt 
  
  
  
  
  
  
  
X=— be [e cos / sim w — sin I(1 + ecos v)] 
Y= — A le sin 1 sin v + cos (1 + e cos 0), 
Hiermit folgt nach 19 (8) (in welcher Formel jedoch durch / zu ersetzen ist): 
P= — HE esinv Q = fi Ha -- e cos 7). 
Vergleicht man diese Werthe mit den in 67 (2) auftretenden, so folgt, dass man 
(P)-esnv, (Qu-1-recosv (4) 
und an Stelle von mm; den Faktor — di einzuführen hat; es wird daher 
f = — ms und man erhält für die Variation der Elemente 
Oe — + 2a%(1 + ecos E)f 9 =o 
SE ce — 8Vp ls cos e(1 + coos E)f T o (5 
= = + 2p2cos E -f (52) = nh 22, E(1 — e*cos BE) f 
2 — -r 95a cotang t sin E « f (52) = — 8pr f (1 -- ecos E) fd E. 
Hieraus folgt zunächst = §, und 7 = Z, constant; die Lage der Bahn- 
ebene wird daher durch den Widerstand eines Mediums nicht geündert, was ja 
an und für sich klar ist, da der Widerstand in der Bahnebene selbst wirkt. 
Führt man als unabhängige Veránderliche v ein, so wird 
  
  
  
  
  
  
de uc FR (1 
do P a 272 
ML np AR 
d —3 Mr e ? 6 
da A $2 X du 5452 (6) 
: uo m9 WR 
du stny W dv yap 
y-—297 e 
dv eR 
Sei nun 
7 7 W 
Jm g9y frm 0s (7) 
so wird S : 2 
34 1 ] — 2? 
S mor E emm + RAO 
folglich s E 
Se acl Llc yas AC 
$6 1E t7 77 E Jo 
daher das Verháltniss 7 
m 3% 1 s 1 
V = = — — ange —————— = — — sing c0s?o —— ———r— (8 
i: as $9 isis 5 ow. n hc e 
J (2) J (2) 
Nimmt man die Integrale /, /, von 0 bis 360°, so erhält man die Veränderungen 
ôp, de, örx während eines vollen Umlaufs des Kometen. Je näher e an die Ein-