560 Mechanik des Himmels, 88, 
al 
3 #48) dO 
Vin — 1) HEY — f£) (On + 1Y BW (4) . 8400 2 us X05 — 0, 
| ( ) 3 a, ( n / f d 
CZ 
j 2. 09 ; IDs . : 
0 und A? sind stets positiv, d negativ, weil die Dichte mit wachsendem 
P abnimmt, und 2) < ZG), weil AC) eine nach aussen bestándig wachsende 
Function ist. Da weiter 2 < 1 ist, so wird: 
3 n+83 
(=) 
A, ay 
Ho — AO) 
24 4-12 8 fir > 9 
  
daher der Klammerausdruck unter dem Integral. positiv und da negativ 
dà 
dj 
ist, so wird der Faktor von X 6) für z = 2 aus zwei positiven Gliedern bestehen, 
und kann daher nicht verschwinden. Mit verschwindendem Z(? muss also auch 
ni i X0) — 0 sein, und der Radiusvector irgend einer Schicht wird von der Form 
| 7 = p(1 + a Yo) + a Y®), (12) 
Zur Bestimmung von Y(2 hat man, wenn man wieder Y(2 — 40) X(2) setzt: 
xol 4o be 1 e o 52©)dp + Lad a Ne Zl oes 
— 10 Japan sas ) 9 77 (0240 ap + 1a [2 ap) + zm 0, 
0 a 
0 
Für die Oberfläche ergiebt sich hieraus 
3 
  
  
  
  
  
  
  
  
  
a XQ == al ay 
1 0($5 AQ) 
2) 925 — J 
HS f dp i 05 ap 
0 
oder S 
ap zo 
4x #1 E 
[52^ dp ; 
a XQ — 9 (13) E 
ai E: 
0(p5h@) 
Ja 
. 0 fea 
HZ) $a; EREXIT 
n 
0 
Sieht man von der Attraction der entfernten Weltkórper ganz ab, so wird 
aZ® = — p u* (y? — 9. 
Setzt man dann 
3 b 
om bem 5 (000 
5 7) 
0 9 0p 
2,72) — — 3 9 
Sa 41 
[ 5? d 
so wird 9 T 
a XP = — kw? (p? — 1) 
7, = |I c «YD — bw? (y? — HH.