Mechanik des Himmels, 94. 
ot (Bg 53 e DA 
RT AE mm xoc 
On ? , on’ r On! , 
E E 
oc 1 ' oc oc . ; I 
=i = NEN rene, 
Hiermit wird: 
ov eV ot OV On OF: 937 
  
  
  
  
  
oder 
or ob „Cr ß wor ov ,0V pi" 
$9 7 73^ 7 7j or + Ps wt Tr TI Ge On! 
ov Jer OR 
—— Lm "Ax; mb A 
$9 77 jd on 
6p. - OO OF 
Fa = sn Yt 3p] Tose Wom od 71) 
Hier treten die Momente €, 3ft, N, direkt als Faktoren ein, es wird: 
Q : 
Sp — Sin qsins'€ — cos q sin c' M + cos N 
ov 
Je 759 
? 
OV ; 
dg ck sme — cos oe, 
demnach 
o s OV sing OV | singcose ¢V 
Yu mM UU uu y sint de 
OV | cosq OV | 0500005 OV 
WA pre oy sins Oop . (5) 
ov 
S X 
? 
Sind mehrere anziehende Kórper, so werden die Momente ?, M, N aus 
einer Summe von Ausdrücken derselben Art bestehen, und man wird die Aus- 
drücke (5) unmittelbar verwenden kónnen, wenn man 
y zu f (6) 
setzt). | 
Die Dimensionen der anziehenden Massen sind gegenüber den Entfernungen 
derselben stets so klein, dass das Potential 7 nach fallenden Potenzen der Ent- 
fernung p nach No. 83 entwickelt werden kann. Ist 
pf == £8 3-3, 
so wird nach 83 (5): 
M 1 3 
y= sa {+ d+ BC — gs (487 + Bos + con). (7) 
Die nur von p abhängigen Ausdrücke verschwinden in den Ausdrücken (2), 
weil 
!) In (2) ist dieses nicht môglich, da &, m', Ç' von dem Orte des anziehenden Kórpers 
abhängen,