602 Mechanik des Himmels. 100.
gelegenen Pol C, von m wegbewegen: die Massenablagerung im Antipoden-
punkte (m) von z: würde den zunáchst gelegenen zweiten Pol (C$) ebenfalls in
der Richtung (m) (Cp) von (m) wegbewegen, also die Axe im selben Sinne drehen.
Hingegen würde die Eisablagerung in einem um 180? in Länge verschiedenen
Punkte auf derselben Halbkugel die Wirkung schwächen. Der Mittelpunkt der
Ablagerung auf der südlichen Hemisphäre (zwischen Afrika und Südamerika
fallend) fällt nun aber keineswegs in den Antipodenpunkt der viel stärkeren
Ablagerung auf der nördlichen Hemisphäre, so dass sich die Wirkungen eher
schwächen als verstärken. Beim Abschmelzen des Eises wird der Pol sich
wieder C, nähern, demnach im Laufe eines Jahres eine pendelartige Schwingung
in einer geraden Linie (grössten Kreise) ausführen. Nimmt man an, dass sich
im Laufe eines Winters nach und nach eine Kruste bis zur Höhe von durch-
schnittlich 30 cm ablagert, so wird sich, mit der Dichte des Eises gleich 1 der
Dichte der Erde, ein Areal vor 25000000 Quadratkilometern bedecken miissen,
um eine Verschiebung von 0' 1 zu bewirken, wenn die Wirkung in allen Breiten
gleich vorausgesetzt wird. Mit Rücksicht auf die schwächere Wirkung in
grösseren Breiten müsste das Areal noch ganz bedeutend grösser sein; nimmt
man den Mittelpunkt der Eisablagerung in 60° nördlicher Breite (er ist eher
etwas nördlicher, dabei 100° östlich von Greenwich), so würde der Ueberschuss
des wirksamen Areals in Asien gegenüber
dem in Amerika und dem auf der südlichen
Halbkugel etwa 30000000 Quadratkilometer
betragen müssen. Auch hier ist dieser Ueber-
schuss gewiss nur ein kleiner Bruchtheil; die
Verschiebung der Hauptträgheitsmomente be-
trägt daher nur wenige Hunderttheile der
Bogensecunde — vielleicht nicht einmal ein
Hundertel Bogensecunde.
Um den Einfluss zu bestimmen, welchen
eine Veränderung in der Lage der Haupt-
trägheitsaxen auf die Lage der instantanen
Rotationsaxe ausübt, sei C, (Fig. 279) ein
beliebiger fester Punkt der Erdoberflüche (etwa
eine mittlere Lage des Trügheitspoles) C der
instantane Trägheitspol und A der Rotationspol. Der letztere wird, wenn er mit
dem Trägheitspol nicht zusammenfällt, um diesen einen Kreis mit dem Halb-
messer 7 zu beschreiben suchen!); in dem unendlich kleinen Zeittheilchen Z7
wird daher der Kreisbogen
(A. 279.)
RR V —rda c "Md
beschrieben, wenn (vergl. No. 93) die Geschwindigkeit im EurER'schen Cyklus
ist. Seien x, y, die Coordinaten des Punktes C in Bezug auf ein festes Axen-
system; £, » die Coordinaten von A in Bezug auf dasselbe Axensystem, so wird
mit den in Fig. 278 gewühlten Bezeichnungen
a
7
dt = — RR'sina = — rmdt
= — (n —y)mdt
do = + RR'cosa = + rmdt % + (€ — x)mdt.
1) Man kann die Punkte als Projectionen der bezüglichen Punkte der Erdoberfläche auf
die Tangentialebene in C, ansehen, oder auch wegen der Kleinheit der Entfernungen als die
Punkte auf der Kugeloberflüche selbst.
