12 I. Teil. 1. Kapitel. 
zwischen Kraft und Beschleunigung noch eine (positive) Propor- 
tionalitütskonstante m aufnehmen: 
du dèx 
qim 
welche durch die Beschaffenheit des bewegten materiellen Punktes 
($2) bestimmt ist. Da für die trügere Kugel zur Erzielung einer be- 
stimmten Beschleunigung eine größere Kraft erforderlich ist, so ist 
für sie m größer; wir nennen daher allgemein m die träge Masse 
des materiellen Punktes. Diese ist natürlich für alle verschieden- 
artigen Bewegungen des Punktes und für alle verschiedenartigen 
Kräfte, die auf ihn wirken, die nämliche. 
Als Einheit der Masse m nehmen wir die Masse eines ganz 
bestimmten Körperindividuums, nämlich den tausendsten Teil der 
Masse des in Paris aufbewahrten Normalstücks aus Platin, und 
nennen dieselbe 1 g (Gramm). Sie ist sehr angenähert gleich der 
Masse von 1 ccm Wasser bei 4° C. 
Durch die Einheit der Masse ist natürlich nach (8) auch die 
Einheit der Kraft bestimmt, und zwar besitzt eine Kraft die Di- 
mension: 
(82) je 
Die Einheit der Kraft im cm-g-sec-System wird ein Dyn oder 
eine Dyne genannt. 
$ 10. Als erste Anwendung der Grundgleichung (8) behandeln 
wir die Bewegung eines vertikal nach oben geworfenen materiellen 
Punktes im luftleeren Raume. Nachdem der Punkt abgeschleudert 
und nun sich selber überlassen ist, wirkt auf ihn nur die An- 
ziehungskraft der Erde, die wir das ,Gewicht“ G des Punktes 
nennen und als konstant betrachten, und zwar in vertikaler Rich- 
tung nach unten. Legen wir also die positive x-Achse in die Rich- 
tung nach oben, so ist: 
(8) X=mü= m 
und dies in (8) eingesetzt, ergibt: 
du 
Integriert: 
mu = — Gt+C. 
Die Integrationskonstante C kann berechnet werden, wenn 
für eine bestimmte Zeit £, z. B. für den Anfangswert /— 0, die 
Geschwindigkeit 4 bekannt ist. Nennen wir die (positive) Anfangs- 
C c Bm oC eS oc o A 
      
      
   
  
  
  
  
  
  
     
   
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
    
    
     
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