12 Die Einheit des physikalischen Weltbildes
identifizieren. Je nachdem man das erste oder das zweite tut,
erhält man für die Größe der beim Leitungsprozef verlorenen
Arbeit:
ERIT oder Q- T
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Q-
Diese Unbestimmtheit hat Clausius auch wohl erkannt und
hat daher den einfachen Carnotschen Kreisprozef ent-
sprechend verallgemeinert durch die Annahme eines dritten
Wármereservoirs, dessen Temperatur nun ganz unbestimmt
ist und dementsprechend auch eine unbestimmte Arbeit
ergibt).
Wir sehen also, daB der eingeschlagene Weg, die Irre-
versibilitàt eines Prozesses mathematisch zu fassen, im all-
gemeinen nicht zum Ziele führt, und wir sehen zugleich auch
den eigentlichen Grund, warum dies nicht gelingen konnte.
Die Fragestellung ist zu anthropomorph gefärbt, sie ist zu
sehr auf die Bedürfnisse des Menschen zugeschnitten, dem es
in erster Linie auf die Gewinnung nutzbarer Arbeit ankommt.
Wenn man von der Natur eine bestimmte Antwort haben
will, muf man von einem allgemeineren, weniger wirtschaftlich
interessierten Standpunkt aus an sie herantreten. Das wollen
wir jetzt zu tun versuchen.
Betrachten wir irgendeinen in der Natur vor sich gehenden
ProzeB. Derselbe führt für alle daran beteiligten Kórper aus
einem bestimmten Anfangszustand, den ich den Zustand A
nennen will, in einen bestimmten Endzustand B über. Der
ProzeD ist entweder reversibel oder irreversibel, ein drittes
ist nicht móglich. Ob er aber reversibel oder irreversibel ist,
hàngt einzig und allein von der Beschaffenheit der beiden
Zustände A und B ab, nicht von der Art, wie der Prozef im
übrigen verlaufen ist; denn es kommt dabei nur auf die Be-
antwortung der Frage an, ob, wenn der Zustand B einmal
erreicht ist, die vollständige Rückkehr nach A auf irgend-
welche Weise erzielt werden kann oder nicht. Ist nun die
vollständige Rückkehr von B nach A nicht möglich, also
der Prozeß irreversibel, so ist offenbar der Zustand B in der
1) R. Clausius, Die mechanische Wärmetheorie, 2. Aufl., I. Bd.,
S. 96, -1876.
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