32 II. Mechanik
Das Gesetz einer geradlinigen Bewegung ($ 19)
Kraft = Beschleunigung mal Masse
hat bei einem in einer Kreisbahn sich bewegenden Körper die Form
Drehmoment — Winkelbeschleunigung mal Trágheitsmoment.
Beweis. An einem um eine AchseO (Fig. 38 links) drehbaren — masselos gedachten —
Kórper greift eine Kraft P an; das Drehmoment ist /- P. Welche Winkelbeschleunigung
erteilt diese Kraft einer Masse » in der Entfernung 7
nehmen; dann gilt hier, weil geradlinig, Kraft
vom Drehpunkte? Wir kónnen statt P eine parallele
Y» d (nicht gezeichnete) Kraft P' in m angreifen lassen,
[| | [ TN ohne etwas zu àndern, wenn nur P-:/— P'- v.
| |! Denken wir uns nur eine ganz kleine Drehung aus-
| . : ? geführt, so können wir den von m beschriebenen Weg
P ) E als gerade und in der Richtung von P' gehend an-
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— Masse x; Beschleurigung, d. h. P' oder = Be-
sex
schleunigung X Masse. Die Beschleunigung von m
Fig. 38. : Pi N
ist aber vy, somit wird X eT oder P [— (m?) y.
Auch Fig. 38 rechts paßt für die eben gegebene Beschreibung und stellt einen all-
gemeinen Fall dar.
42. Für die fortschreitende und die drehende Bewegung ergeben sich die
folgenden Analogien:
%“
Weg- 4.408 Winkel... Li... gsi
. . . . . PP . [//
Geschwindigkeit . v Winkelgeschwindigkeit o. — 7
: : : b
Beschleunigung . 5 Winkelbeschleunigung y — ~~
Masse . «v 2. M Trágheitsmoment K — mr
Kraft .. .:- .R — mb Drehmoment . .. .D'—Ky
kinetische Energie E — 1m? kinetische Energie E =31Ko?
Impuls .…. -. ,1 — mi Drehimpuls . . . . . I’ = Keo.
Zentralbewegung.
43. Wenn sich eine Masse m mit konstanter Geschwindigkeit c in einem
Kreise vom Radius y bewegt, so ist ihre Beschleunigung in der Richtung
der Bewegung Null, dagegen nach § 17 ihre Zentripetalbeschleunigung
b 5 oder auch, wenn man die Umlaufsdauer 7, die durch T — Um
gegeben ist, einführt, b, — m
Zufolge der Definition der Kraft als Produkt von Masse und Beschleu-
nigung ist also in diesem Falle eine Zentripetalkraft Z — m = s
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